才是“真正通过”这个界面的能流。 4.正入射条件下反射的几点讨论 (1)正入射条件下,无论S波还是P波,反射率均为 在光学中,我们经常利用s=m12+ 来计算反射率,其实这不完全正确,只在介质没有 磁性时成立。正确的表达式应当由阻抗来描述。折射率完全决定了波的传播方向,然而阻抗 却是决定波振幅的核心。两个物理量加在一起完全描述了一个电磁介质的所有电磁波行为。 (3)假设Z1=20,则定义相对阻抗为Z=Z2/Z √ 对S波我们可以定义反射系数 Z-1 =0(P波有同样结果),它刻画了反射波与入射波的振幅(带相位)的比值 我们注意到,无论对Z→0的介质还是对Z→∞的介质,都可以对电磁波进行强烈反射 但反射的位相却不相同。Z→0的介质其实就是理想电导体(因为金属|→O,简称 Perfect electric conductor(PEC),而Z→的介质对应的是→∞的理想“磁导体” (PMC)自然界不存在,可以通过 Metamaterial的概念实现。通过调控电磁波介质的阻抗特性, 我们可以实现对电磁波反射位相的有效调控,从而实现一系列难以置信的新的电磁波现象。 5 Brewster角 对常规介质,磁导率接近于1。令1=p2≈,再利用折射定律 sin e (8.620) Z2 可以得到,对这种情况下,两种极化波的反射率分别为 sin2(0-0") n2(6+0) (8.6.21) 2(+0") 对P波反射率,注意到当 0+0=丌/2 (86.22)2 才是“真正通过”这个界面的能流。 4．正入射条件下反射的几点讨论 （1）正入射条件下，无论 S 波还是 P 波，反射率均为 2 2 1 2 1 S Z Z Z Z     在光学中，我们经常利用 2 2 1 2 1 S n n n n     来计算反射率，其实这不完全正确，只在介质没有 磁性时成立。正确的表达式应当由阻抗来描述。折射率完全决定了波的传播方向，然而阻抗 却是决定波振幅的核心。两个物理量加在一起完全描述了一个电磁介质的所有电磁波行为。 （3）假设 Z1 0  Z ,则定义相对阻抗为 2 0 r r Z Z /Z     对 S 波我们可以定义反射系数 0 0 1 1 ' S Z E r Z E     （P 波有同样结果），它刻画了反射波与入射波的振幅（带相位）的比值。 我们注意到，无论对 Z  0 的介质还是对 Z  的介质，都可以对电磁波进行强烈反射， 但反射的位相却不相同。 Z  0 的介质其实就是理想电导体（因为金属 r    ，简称 Perfect electric conductor (PEC)），而 Z  的介质对应的是 r   的理想“磁导体” (PMC))自然界不存在，可以通过 Metamaterial 的概念实现。通过调控电磁波介质的阻抗特性， 我们可以实现对电磁波反射位相的有效调控，从而实现一系列难以置信的新的电磁波现象。 5. Brewster 角 对常规介质，磁导率接近于m0。令mmm 12 0 = » ，再利用折射定律 2 1 2 1 2 1 sin sin n Z n Z q e q e == = ¢¢ (8.6.20) 可以得到，对这种情况下，两种极化波的反射率分别为 2 2 2 2 sin ( ) sin ( ) tan ( ) tan ( ) S P q q g q q q q g q q - ¢¢ = + ¢¢ - ¢¢ = + ¢¢ (8.6.21) 对 P 波反射率，注意到当 qq p + =¢¢ / 2 （8.6.22）