·1612 北京科技大学学报 第35卷 200μ4m 200μm 图7变形温度为1100℃、变形量为10%的扫描电镜背散射衍射结果.(a)反极图：(b)晶界取向差分布（黄色为∑3晶界，红色为 9晶界，绿色为27晶界) Fig.7 EBSD results at 1100 C and a deformation of 10%:(a)inverse pole figure;(b)brand contrast picture(53 boundaries are yellow,X9 boundaries are red,and E27 boundaries are green) 50m 50 um 图8变形温度为1100℃、变形量为80%的扫描电镜背散射衍射结果.(a)反极图：b)晶界取向差分布（黄色为3晶界，红色 为9晶界，绿色为27品界) Fig.8 EBSD results at 1100 C and a deformation of 80%:(a)inverse pole figure:(b)brand contrast picture(X3 boundaries are yellow,S9 boundaries are red,and 27 boundaries are green) 退火李晶的产生促进了690合金的再结晶过 渐被这些亚结构分成若干区域，随着变形量的增大， 程.一方面，690合金是以{111}面为李生面的面 这些胞状组织通过位错反应、晶体扭转等作用发展 心立方镍基合金，其退火孪晶界在晶内阻碍位错滑 成为动态再结晶核心.这两个过程使原始退火孪晶 移，变形时当滑移位错与孪晶界面相遇时会发生孪 减少，如图6和图7的变化. 晶内外两侧的位错作用，使位错发生分解，这一在 690合金的退火李晶会伴随再结晶过程不断产 外界应力作用下的位错分解过程虽然不符合能量降 生.在再结晶过程中，再结晶晶粒与形变基体之间 低定律，但却有利于分解后的部分位错在李晶内部 的品界为了获得更高的可动性，通常会通过产生退 继续滑移（交滑移过程），分解后的另一部分位错被 火孪晶的方式来转化取向，所以再结晶晶粒在不断 孪晶界吸收，使孪晶界逐渐失去与基体共格且取向 长大的过程中会不断产生退火孪晶同，如图8所 为60°的特点，转变为大角度晶界闯.另一方面， 示，最终再结晶组织中存在大量的孪晶.690合金 在690合金热变形过程中，包括孪晶的晶粒在三角 再结晶的发展与孪晶的发展紧密联系，互不可分 结晶处必须同时满足三个晶粒和相关孪晶的变形协 3.2动态再结晶发展 调，这一过程很容易出现位错的积累，在热激活作 690合金动态再结晶过程从再结晶晶核的形成 用下，原始晶粒内部和李晶内部同时出现位错亚结 开始，随着变形量的增大，以上述四种主要形核方 构.孪晶内的亚结构与普通亚晶（胞状结构）相似， 式及各自开动的顺序逐渐开动.由于晶内形核所需 为位错墙所包围的低位错密度核心.孪晶在局部逐 的应变量很大，所以通常在这种机制开动前，部分· 1612 · 北 京 科 技 大 学 学 报 第 35 卷 图 7 变形温度为 1100 ℃、变形量为 10%的扫描电镜背散射衍射结果. (a) 反极图; (b) 晶界取向差分布 (黄色为 Σ3 晶界，红色为 Σ9 晶界，绿色为 Σ27 晶界) Fig.7 EBSD results at 1100 ℃ and a deformation of 10%: (a) inverse pole figure; (b) brand contrast picture (Σ3 boundaries are yellow, Σ9 boundaries are red, and Σ27 boundaries are green) 图 8 变形温度为 1100 ℃、变形量为 80%的扫描电镜背散射衍射结果. (a) 反极图; (b) 晶界取向差分布 (黄色为 Σ3 晶界，红色 为 Σ9 晶界，绿色为 Σ27 晶界) Fig.8 EBSD results at 1100 ℃ and a deformation of 80%: (a) inverse pole figure; (b) brand contrast picture (Σ3 boundaries are yellow, Σ9 boundaries are red, and Σ27 boundaries are green) 退火孪晶的产生促进了 690 合金的再结晶过 程. 一方面，690 合金是以{111}面为孪生面的面 心立方镍基合金，其退火孪晶界在晶内阻碍位错滑 移，变形时当滑移位错与孪晶界面相遇时会发生孪 晶内外两侧的位错作用，使位错发生分解，这一在 外界应力作用下的位错分解过程虽然不符合能量降 低定律，但却有利于分解后的部分位错在孪晶内部 继续滑移 (交滑移过程)，分解后的另一部分位错被 孪晶界吸收，使孪晶界逐渐失去与基体共格且取向 为 60◦ 的特点，转变为大角度晶界 [8] . 另一方面， 在 690 合金热变形过程中，包括孪晶的晶粒在三角 结晶处必须同时满足三个晶粒和相关孪晶的变形协 调，这一过程很容易出现位错的积累，在热激活作 用下，原始晶粒内部和孪晶内部同时出现位错亚结 构. 孪晶内的亚结构与普通亚晶 (胞状结构) 相似， 为位错墙所包围的低位错密度核心. 孪晶在局部逐 渐被这些亚结构分成若干区域，随着变形量的增大， 这些胞状组织通过位错反应、晶体扭转等作用发展 成为动态再结晶核心. 这两个过程使原始退火孪晶 减少，如图 6 和图 7 的变化. 690 合金的退火孪晶会伴随再结晶过程不断产 生. 在再结晶过程中，再结晶晶粒与形变基体之间 的晶界为了获得更高的可动性，通常会通过产生退 火孪晶的方式来转化取向，所以再结晶晶粒在不断 长大的过程中会不断产生退火孪晶 [5]，如图 8 所 示，最终再结晶组织中存在大量的孪晶. 690 合金 再结晶的发展与孪晶的发展紧密联系，互不可分. 3.2 动态再结晶发展 690 合金动态再结晶过程从再结晶晶核的形成 开始，随着变形量的增大，以上述四种主要形核方 式及各自开动的顺序逐渐开动. 由于晶内形核所需 的应变量很大，所以通常在这种机制开动前，部分