再取以L′、L"为周界(前后)之闭面:s"+s+s',使之不套链L(P点在 外),则Ω-9+9=0,即 Q Q=9-9′=·d=Vg.d 代入上式给出 B·d 4 又因d具有任意性,故 Solvo (2)再看5Bd 上述场点P为指定点,在P处一元位移证所引起结果。现P点沿安培环路L 移动一周,则 a若L与L不套链,则因立体角改变总量2=0有Bd=0 b若与L相套链,则因立体角改变总量A=4x,有Bd=m (3)最后再用叠加原理 以上为单回路L′,若多载流回路,则从叠加原理知,每一回路均有上述结 论,进而有一般式: B·dl (L内) 5、说明 1)安培环路定理表达式中左边的B是空间所有电流在回路处的合场,其积 分结果可以用回路所围电流之代数和表示。(区分:场本身与环流含义不同!) (2)磁场为无源有旋场,在磁场中一般不能象电场中那样引入标势描述 (3)两种类型举例:如图5-21,结果分别为 B·dl 5B:d=A6(1-12)5－3－4 再取以 L、 L 为周界（前后）之闭面： s  + s + s  ，使之不套链 L（P 点在 外），则  − + = 0 ，即 dl dl l     =    −  =  −  = 代入上式给出 dl I B dl     =    4 0 又因 dl  具有任意性，故 =    4 0 I B  (2) 再看   L B dl   上述场点 P 为指定点，在 P 处一元位移 dl  所引起结果。现 P 点沿安培环路 L 移动一周，则        =  =   =  =   L L b L L B dl I a L L B dl 4 . 0 0;  0     、若 与 相套链，则因立体角改变总量 ，有： 、若 与 不套链，则因立体角改变总量 ，有： (3) 最后再用叠加原理 以上为单回路 L ，若多载流回路，则从叠加原理知，每一回路均有上述结 论，进而有一般式： L  =  L B dl I ( ) 0 内    5、说明 (1) 安培环路定理表达式中左边的 B  是空间所有电流在回路处的合场，其积 分结果可以用回路所围电流之代数和表示。（区分：场本身与环流含义不同！） (2) 磁场为无源有旋场，在磁场中一般不能象电场中那样引入标势描述。 (3) 两种类型举例：如图 5-21，结果分别为 B dl I L = −20     ；   = − L B dl (I I ) 0 1 2  