此式反映了非稳态导热过程中一种很重要的物理现象：即当F0>0.2以后， 虽然(x,T)与8m(T)各自均与t有关，但其比值则与t无关，而仅取决 于几何位置（6)及边界条件(B)。也就是说，初始条件的影响已经消失， 无论初始条件分布如何，只要Fo>0.2,(x,之值是一个常数，也就是无 0() 量纲的温度分布是一样的。 由此可见，当Fo>0.2时，非稳态导热过程进入正规状况阶段。 2、在一个时间间隔内非稳态导热过程中传递的热量 1)从物体初始时刻平板与周围介质处于热平衡，这一过程中传递的热量： 20=V(to-too) (3-15) 此值为非稳态导热过程中传递的最大热量。 2)从初始时刻到某一时间τ，这段时间内所传递的热量0→： Q→r=a[-(x,W (3-16) 90→x 3）之比： 答0r 0-too =1- 1 (3-17) 其中：a=(是时刻T物体的平均过余温度， 8-ll-todv 对于无限大平板，当Fo>0.2,将式(3-13)代入的定义式，可得： 2sm4—g(4网)im4 4+sin4cos玛 巧 (3-18) 对圆柱体、球体 2>0.2时，无穷级数的解也可用第一项近似代替，此式反映了非稳态导热过程中一种很重要的物理现象：即当 Fo>0.2 以后， 虽然 (x ，τ) 与 （τ）各自均与τ有关，但其比值则与τ无关，而仅取决 于几何位置（x  ）及边界条件（ Bi ）。也就是说，初始条件的影响已经消失， 无论初始条件分布如何，只要 Fo>0.2 ， ( ) ( , )     m x 之值是一个常数，也就是无 量纲的温度分布是一样的。 由此可见，当 Fo>0.2 时，非稳态导热过程进入正规状况阶段。 2 、在一个时间间隔内非稳态导热过程中传递的热量 1 ） 从物体初始时刻平板与周围介质处于热平衡，这一过程中传递的热量： （ 3-15 ） 此值为非稳态导热过程中传递的最大热量。 2 ） 从初始时刻到某一时间 τ ，这段时间内所传递的热量 ： （ 3-16 ） 3 ） 之比： ( 3-17 ) 其中： 是时刻 τ 物体的平均过余温度， 。 对于无限大平板，当 Fo>0.2 ，将式（ 3-13 ）代入 的定义式，可得： （ 3-18 ） 对圆柱体、球体 >0.2 时，无穷级数的解也可用第一项近似代替