4.2高分辨电子显微术的基本原理 如果把振幅为Gh,)的衍射波视为次级波源，再进行一次傅里叶变 换，即逆变换，便得到物镜像平面上的散射振幅(x,y),即 g(x,y)=FG(h,k) (6.6) 由此可见，通过傅里叶逆变换，在像平面上获得了晶体试样中的全 部结构信息。需要说明的是，在本节中入射电子的波函数采用exp(ikr), 其中k=2π/九，并定义三维函数fr)的傅里叶变换G为： G(k)=f(r)ejMdr (6.7) 其逆变换为 fr)=∫G(k)edr （6.8)4.2 高分辨电子显微术的基本原理 如果把振幅为G(h,k)的衍射波视为次级波源，再进行一次傅里叶变 换，即逆变换，便得到物镜像平面上的散射振幅q(x,y)，即 （6.6） 由此可见，通过傅里叶逆变换，在像平面上获得了晶体试样中的全 部结构信息。需要说明的是，在本节中入射电子的波函数采用exp(ik·r)， 其中|k|=2/，并定义三维函数f(r)的傅里叶变换G(k)为： (6.7) 其逆变换为 （6.8） q(x, y)  F{G(h,k)}   V kr G(k) f (r)e dr i    V kr f (r) G(k)e dr i