因圆环等速转动,故环内各点只有向心加速度。又因为t<<D 可认为环内各点的向心加速度大小相等,都等于a=2,沿环轴线 均匀分布的惯性力集度q就是沿轴线单位长度上的惯性力,即q=p402D 2 上述分布惯性力构成全环上的平衡力系。用截面平衡法可求得圆环横截 面上的内力NN的计算,可利用积分的方法求得y方向惯性力的合力。 亦可等价地将q视为内压”,红D因面N4pD22 于是横截面上的正应力为oa=A4 Nd pda Do 其中: ,ⅴ是圆环轴线上点的线速度 2 轮缘的强度条件为=p2≤G] 故要保证圆环的强度,只能限制圆环的转速,增大横截面积A并不能提高 圆环的强度。 由此得到圆环轮缘的最大工作线速度为ν 8 Back上述分布惯性力构成全环上的平衡力系。用截面平衡法可求得圆环横截 面上的内力Nd。 Nd的计算，可利用积分的方法求得y方向惯性力的合力。 因圆环等速转动，故环内各点只有向心加速度。又因为 ， 故可认为环内各点的向心加速度大小相等，都等于 ，沿环轴线 t  D 2 2 D an = 均匀分布的惯性力集度qd就是沿轴线单位长度上的惯性力，即 2 2 D qd = A 亦可等价地将qd视为“内压”得： 2Nd = qd  D ，因而 4 2 2 A D  Nd = 于是横截面上的正应力 为 2 2 2 4 v D A Nd d     = = = 故要保证圆环的强度，只能限制圆环的转速，增大横截面积A并不能提高 圆环的强度。 2 D 其中： v = ，v 是圆环轴线上点的线速度。 轮缘的强度条件为  =     2 v d    g  由此得到圆环轮缘的最大工作线速度为 v =