第八章麦克斯韦电磁理论和电磁波 §1麦克斯韦电磁理论 、总结与回顾 本课程基本顺应历史发展阐述,先特殊、后一般,先静电、再静磁,最后再时变。 1、稳恒场 (1)稳恒电场:场方程 B·ds=0 (2)稳恒磁场:场方程 H-d=[J.ds 静电场、静磁场相互无联系,各自独立发展与研究。若认为有联系,仅是电流由运 动电荷形成:了=P,并且满足约束关系:∮6= 2、时变场 (1)变化的磁场 法拉第电磁感应定律为:E.d[Bd。若S不变动,则 B 在变化的磁场B(t)中麦克斯韦提出“涡旋电场”的概念,上式表明变化的磁场可在空间 激发涡旋电场E(t)。 (2)变化的电场 变化的磁场B(t)能激发涡旋电场E(t);另一方面,问:变化的电场E(t)又能否激 发涡旋磁场B(t)呢? E·d=0 E·dl 手B:d=jJ->适用于变化电场中的形式,该形式又如何?8－1－1 第八章 麦克斯韦电磁理论和电磁波 §1 麦克斯韦电磁理论 一、总结与回顾 本课程基本顺应历史发展阐述，先特殊、后一般，先静电、再静磁，最后再时变。 1、稳恒场 (1)稳恒电场：场方程        =  =    l s V E dl D ds dv 0      (2)稳恒磁场：场方程        =   =    l s B H dl J ds B ds       0 静电场、静磁场相互无联系，各自独立发展与研究。若认为有联系，仅是电流由运 动电荷形成： J v   =  ,并且满足约束关系：      = − s V dV t J ds    。 2、时变场 (1) 变化的磁场 法拉第电磁感应定律为：    = −  l s B ds dt d E dl     。若 S 不变动，则       = − ds t B E dl l     在变化的磁场 B(t)中麦克斯韦提出“涡旋电场”的概念，上式表明变化的磁场可在空间 激发涡旋电场 E(t)。 (2) 变化的电场 变化的磁场 B(t)能激发涡旋电场 E(t)；另一方面，问：变化的电场 E(t)又能否激 发涡旋磁场 B(t)呢？ ds t B E dl E dl l l s           = ⎯ ⎯→  = −    推广 静 0   =   ⎯ ⎯→ l s H dl J ds 推广 静     0 适用于变化电场中的形式，该形式又如何？