由此孙到射亭的一个佑计值为 P n 在1-a量信水平下,P的误鑾佔计为 <t./N σn的均方。由于n是一个二项式分布的隨机变量,所以 P(-P)≈P(-P) 过对大量中子运动过程的跟腺,我们也很容易求出适射中子的 能量和肩分布。只要将能量E和极肩日分成普干个小区间,如: E0>E1>E2>…>Em, 0=b0<61<62<…<bn=/2 将适射中子的能量E和极扇0记入国中对应区间,计落入吝个 能量区间或肩度区间的中子数,并画出直方图。这桦觉们就到 相应的射中子的能量分布域角分布图形。 〖接拟法的优痕:模拟过程置了物理过程的机侧,模拟 思丸朴录、蒿阜。 直接模拟法的峡痕:当物赝层毓厚时,适射事会很小,导政 误大。 二、杈量法 实称上在模拟大量粒子穿过校尾物放层时,只有很少教的∑ . = = N n N n 1 1 η 由此得到透射率的一个估计值为 ∑= = = N n n N N N P 1 1 1 η 在1−α 置信水平下，P 的误差估计为 P − P < tασ η / N . σ η是η n的均方差。由于η n是一个二项式分布的随机变量，所以 = P( ) 1− P ≈ P(1− P) 2 σ η 通过对大量中子运动过程的跟踪，我们也很容易求出透射中子的 能量和角分布。只要将能量E 和极角θ 分成若干个小区间，如： E0 E1 E2 > Emin > > > ⋅⋅⋅ ， 0 = θ 0 < θ1 < θ 2 < ⋅⋅⋅ < θ M = π / 2 将透射中子的能量E 和极角θ 记入图中对应区间，统计落入各个 能量区间或角度区间的中子数，并画出直方图。这样我们就得到 相应的散射中子的能量分布或角分布图形。 直接模拟法的优点：模拟过程重复了物理过程的机制，模拟 思想朴素、简单。 直接模拟法的缺点：当物质层较厚时，透射率会很小，导致 误差较大。 二、权重法 实际上，在模拟大量粒子穿过较厚物质层时，只有很少数的