粒子对射率有獻,这时造射率佑计值的误孌涨痦也比較大。 为了克服这个缺京,可以采用对散射过程加权置的办法。 方法:记录到达某一状恋的中子一定以一个概率权量ν驶放 射,不开判斷中子是否会被吸收。当中子高开物质或能量小于某 值时,就停止包的坛动历程的跟腺。将微射的概率权置w加 到状恋的位形参教中,此时中子的状描写为 s=(x, E, cos 0, w) 其中w即是微射权量因子。类似在直接模拟法中,在跟腺一个中 子前,先给出它的初始状夷形S。=(x0,E0, cos e,w0),并取0=1。 在世形31=(x1,E1 确定后,下一个米庵位形 s=(x,E,cos日,m,)中的參数x,E,cos的确定方法与前面迷的直 接模拟法相同。W由下面公式确定 上式中上m仍指的是第m种原子核。这时第n个中子对适射 率的货觥为 x>a 0其它 假定我们一共跟了N个中子,则灒射率P的佑计值为 ∑δn 它的方为 ∑2-(P)粒子对透射率有贡献，这时透射率估计值的误差涨落也比较大。 为了克服这个缺点，可以采用对散射过程加权重的办法。 方法：记录到达某一状态的中子一定以一个概率权重 被散 射，不再判断中子是否会被吸收。当中子离开物质或能量小于某 一阈值时，就停止它的运动历程的跟踪。将散射的概率权重 加 到状态的位形参数中，此时中子的状态描写为 wi wi s = (x, E,cosθ ,w) G . 其中 即是散射权重因子。类似在直接模拟法中，在跟踪一个中 子前，先给出它的初始状态位形 w ( ) 0 0 0 0 0 s = x , E ,cosθ ,w G ，并取w 。 在位形 0 = 1 ( ) 1 1 1 1 1 , ,cos , i− = i− Ei− i− wi− s x θ G ( ) i wi cos , 确定后，下一个状态位形 i Ei s , i = x , θ G 中的参数 i Ei i x , ,cosθ wi 的确定方法与前面描述的直 接模拟法相同。 由下面公式确定 ( ) ( ) 1 1 1 − − − Σ Σ = ⋅ i m t i m s i i E E w w . 上式中上标 仍然指的是第 种原子核。这时第 个中子对透射 率的贡献为 m m n    > = − 0 其它 wi 1 x a δ n . 假定我们一共跟踪了N 个中子，则透射率P′的估计值为 ∑= ′ = N n n N P 1 1 δ . 它的方差为 ∑ ( ) = = − ′ N n n P N 1 2 2 1 2 σ δ δ