两种方法的方的剔 O-O≈ 由于δ≤1,所以存在不式 这个不式说明杈权量法的方塾小于真接棋拟法的方鎏。 三、筑计佑计法 第n个被跟踪的中子在第i个状由世形3=(x1,E,cos日,w,)描 迷。处在逭一状忞的中子真接穿物质层的几率显为 P w,exp,(E cos0>0 其它 在这个中子的坛动历程中,每个碰京部有可能以几率P没射出 去。我们可以充分利用这一信丸,利用下式计扩这个中子对射 卒的货 =∑P 式中M是被跟赓邛n中子在物败层中的碰京数。如景爱们一类 取驗了N个中子,则后得到灒射率的计值为这N个中子觥 的兔加。 F=1Σ两=1∑8可 它的方接为两种方法的方差的差别 ∑( ) = − ≈ − N n n n N 1 2 2 1 2 σ η σ δ δ δ . 由于δ n ≤ 1，所以存在不等式 . 2 2 σ η > σ δ 这个不等式说明权重法的方差小于直接模拟法的方差。 三、统计估计法 第 n 个被跟踪的中子在第i 个状态由位形 ( ) i i Ei i wi s = x , ,cosθ , G 描 述。处在这一状态的中子直接穿透物质层的几率显然为 ( )      >       − − Σ = 0 其它 , cos 0 cos exp i i i i t i i n a x w E P θ θ . 在这个中子的运动历程中，每个碰撞点都有可能以几率 i Pn 透射出 去。我们可以充分利用这一信息，利用下式计算这个中子对透射 率的贡献： ∑ − = = 1 0 M i i Pn Pn 式中M 是被跟踪第 中子在物质层中的碰撞点数。如果我们一共 跟踪了 个中子，则最后得到透射率的估计值为这 个中子贡献 的叠加。 n N N ∑ ∑ ∑= − = = ′′ ≈ = N n M i i n N n n P N P N P 1 1 1 0 1 1 . 它的方差为