过.經典电动力学告訴我們，对入射光束的任意給定偏振会发生 什么情丸.如果这个光束垂直于光軸偏振，則它全部通过此晶 体；如果它平行于光軸偏振，則它全部不通过此晶体；如果它的偏 振面与光轴成一个角α，則将有一部分通过，通过的与全部之比为 sin2a在光子的基础上怎样理解这些結果呢？ 我們所建立的图象是：在某一方向平面偏振的光束，是由每 一个都在此方向平面偏振的箭多光子所粗成.对入射光束是垂萌 或平行于光軸的平面偏振的两种情况，这个图象不引起任何困难】 我們只要假定，垂直于光軸偏振的每个光子都无阻碍也无变化地 通过此晶体，而平行于光軸偏振的每个光子都被阻止住并被吸收 了.然而，在入射光束为斜偏振时却引起了困难。这时每个入射 ·光子都是斜偏振的，这样的光子到达方解石时会出現什么情况，是 不清楚的. 关于在一定条件下某一特定光子会发生什么情况的間題，实 在是不很精确的.为了使間題精确化，我們必須設想进行与此間 題相联系的一些实驗，并探寻这些实驗的結果将是什么。只有关 于实驗結果的間題，才有其正的意义，也正是只有这些間題，才是 理論物理学所必須考虑的間題 在我們当前的例子里，明显的实驗是用仅含有一个光子的入 射光束，然后去观察在晶体背后会出現什么.按照量子力学，这个 实驗的秸果是：有时候人們在晶体背后会找到一整个光子，其能 量等于入射光子的能量，而另一些时候，人們找不到任何光子.当 人們找到一整个光子时，这个光子将是垂直于光軸方向偏振的.但 人們永远不会在背面仅只找到一个光子的一部分。假如重复这种 实驗很多次，在背后找到光子的次数将是实驗总次数乘以sina, 这样，我們可以說，光子通过方解石后，在背后出現为垂直于光軸 方向偏振的几率是sina,而光子被吸收的儿牵为cos2a.对舍有 大量光子的入射光束，这些几率的数值就給出正确的經典结果。 用这种方法，我們在所有情况下都保留了光子的单个性。然 而，我們所以能这样做，只是因为我們放弃了經典理論中的决定論 5