导出矩 阶段 a(x,t) a2(x,t) 第一阶段 -kt 2D1 第二阶段 -k2 2D, 第三阶段 -k3c 2D, 其中k1=E(K1,2D为S.P.B(t)的扩散系数，(i=1,2,3)。 将表中α的值代入方程(10)中即得各阶段的F一P方程分别为 f (leutakD Ot oc 第一阶段 fi(c,tolco,to)=8(c-co)s (16) f1(±∞，t|co,ta)=0. 0,ce2=.股+D2, Ot 第二阶段 f:(c,tilc,t)=8(c-c1) (17) f2(±∞，tlc1,ti)=0. 0,c,e2-k是(ef,+D2, ot 第三阶段 fa(c,t:lc:,t2)=8(c-c2) (18) fa(±o∞，t|c2,tz)=0. 上述三个方程的边界条件的物理意义是假定在无穷远处概率流有一吸收壁。 二、F一P方程的求解 采用付氏变换法和Liouville方法解上面三个F一P方程[6]。 首先对于方程(16)求解。注意到转移概率密度函数f:(c,tc0,to)的付氏变换是条 件特征函数 (u,clco,to)=F [f(c,t]co,to)] eluf(c,tlco,to)dt (19) 在边界条件f,(士∞，tca,to)=0下，不难证明： F(), F(oe)=iu, F(:）=iut, F(ef,)=-20 (20) F(胎)=-. 于是将方程(15)进行付氏变换后变为 134阶 段 一 一一 导 出 矩 一一 一 ， ， 第一 阶段 第二阶段 一 一 一 其中 ， ， ， ，为 ， 的扩散 系数 ， ， ， 。 将表中 ，的值代入方程 中即得各阶段 的 一 方程分别为 旦至凶叼 口 业旦过业 一 塑 一 卑乌‘ ， 。 。 ， 。 乙 一 。 ， 士 ， 。 ， 。 二 。 ‘了、 户 、夕， 、 第一 阶段 口 ， 。 ， 口 佘 豁 ， ， 色 一 ， 士 ， ， 二 。 ‘ 、 第一一 阶段 口 ， ， 口 晶 ‘ ·‘ 势 ， ， ， 各 一 ， 士 ， ， 。 几、 第二一 阶段 上述三个方程 的边界条件的物理 意义是假定在无穷远处概率流有一吸收壁 。 二 、 一 方程的求解 采用付 氏变换法和 方法解上面三个 一 方程 〔 〕 。 首先对 于方程 求解 。 注意到转移概率密度 函数 ， 。 ， 。 的付氏变换 是 条 件特征 函数 小 ， 。 ， 。 川 。 ， 。 〕 · ·’ ·’ ‘ ‘一 ” 一 ’ 。 ’‘ ’ 在边界条件 士 ， 。 ， 。 、 了气 了 ， 瓮 鲁 ， 。 爵 ‘· ‘ ‘ ， 。 口 ， 厂 ，二 户 、 口 ‘ 下 ， 不难证明 。 ， ‘ 岑生 】 二 击 。 一 、 一 丫 ‘ ’ 二 一 。 蚁口 一 小 。 于是将方程 进行付 氏变换后变为