规则排列，并计及它的长程排斥，Bak和Emery算得自由能为 G0=M871/2 fA。-1P-C1+4exp(-P%b)-ka。-可+d。 2 (3.9) 考虑到k=2Mx/PL=2r/Pb, 是Y(.)·(- 以M上)-V+ (3.10) 式中第一项是M个无相互作用的孤子自由能，第二项是相互作用能。 ⅓ 4T>πdo,首项为正，若M=k=0,出现公度相，市片<πd。,k、M不为0，这 时存在无公度相。所以，47=πd.时发生公度到无公度的连续相变。M是序参量。 在无公度相中中(z)可写成 (2)=中。+2πm+0(z-mb) (3.11) 其中，m是最接近z/b的整数。McMillan求得这一结构并给出了P=3的图示。如图3所 示。 上述孤子理论并非完善。例如：实际上发 生的是一级相变，不是上述孤子理论预言的连 续相变，晶体点阵不是连续的，A(、中() 4 要修正，整合相变时出现三对波矢，序参量不 2元 是二分量，会存在三种不同类型的孤子，它们 之间有互作用等等，比上述理论要复杂得多。 有关孤子理论可参阅10)。实验上亦已观察到 0 10 200 畴和畴壁，无公度电荷密度波结构缺陷（位错） 图8 McMillan的结果 也有实验研究11门。值得提到魔鬼台阶理论。它 Fig.3 MeMillan's result 认为在一定条件下，系统经历一系列不同的公 度态之间的一级相变，最终达到公度相。这可 以解释实际发生的一级相变12)。目前，并未在所有晶体中发现类畴结构，类晤结构存 在与否与晶体类型关系如何？有待探讨。 4无公度相变的微观理论 微观理论研究使我们能对无公度结构相变提出微观描述。实际上，前文已告诉我 们，通过微观理论可计算Landau理论的唯象参数。至今为止，各种各样的微观理论的 共同点就是求关系式@(q)、确定o为0的q值，以及给出无公度相变的原因。 由于晶格畸变涉及声子模软化，所以拟从电子一声子互作用系统说起。 69规则排列 ， 并计及它们的长程排斥 ， 七 和 算得自由能为 二忿 共粤 梦 性二 〔 ‘ 一 竹 卜 丽 。 一 才、 为 诉 。 。 考虑 到乐 二 二 ， ， 由 ， 茸 。 、 ， ， 气产 二 于一 几一二刃一一一 一 勺 一 而一一一 甲 一奋 一 二二一 一 ‘ 入 一 上飞 七 、 ’ 了 为 、 吓 ， 、 二 ， 。 ， 。 、 夕 一 ， 一 二 气 一 少 尹 名 式 中第一项 是 个 无相互作用 的孤子 自由能 ， 第二项 是 相互作 用能 。 气 竹二 汀 一 、 ， ， 、 ， ， 。 ， ， 、 一 ， 二 ， 气一 二 ， 、 ， ， 、 、 万 。 ， 首 项 为正 ， 若 ， 出现 公 度 相， “ 兀 。 ， 、 不为 ， 这 时存在无公 度相 。 所以 ， 二氏时发 生 公 度 到无 公度 的连 续相 变 。 是序参 量 。 在无公度相 中价 可写 成 劝 劝 。 十 卫要里 一 犷 助 。 其中 ， 是最接近 的整数 。 求得这 一结构并给 出 了 二 的 图示 。 如 图 所 示 。 厂一一一不门 上述孤子 理论并非完善 。 例 如 实际 上 发 生 的是一级 相变 ， 不 是上述孤子 理论预 言的连 旦里 多 刃 一 ︸ 产 月 尸 日一 霄 兰里 苍 代 。 。 的结果 ， 以解释实际 发生 的一级相变 〔 ‘ “ 〕 。 目前 ， 在 与否与晶体类 型关 系如何 有待探讨 。 续 相变， 晶体点阵不 是连续的 ， 、 功 要 修正 ， 整合相变时 出现三对波矢 ， 序参量不 是二 分量 ， 会存在三种不 同类型的孤子 ， 它们 之间有互作用 等等 ， 比上述理论要复杂得 多 。 有 关孤子 理论可参阅 灯 田 。 实验上亦 已观察到 畴 和畴壁 ， 无公 度电荷密度波结构缺 陷 位错 也有实验研究 〔 “ 〕 。 值得提到魔鬼台阶 理论 。 它 认为在一定条件下 ， 系统经历一 系列不 同的公 度态之 间的一级相变 ， 最终达到公度相 。 这可 并未在所有晶体 中发现类畴结构 ， 类铸结构存 无公度相变的微观理论 微观理论研究使我们 能对无公 度结构相变提 出微观描述 。 实际上 ， 前文 已 告 诉 我 们 ， 通过微 观理论 可计算 理论的唯象参数 。 至 今为止 ， 各种各样 的微 观 理 论的 共同点就 是求 关 系式。 、 确 定。 为 。 的 值 ， 以及给 出无公 度相变的原 因 。 由于 晶格畸 变涉及 声子模软化 ， 所以拟从 电子一声子 互作用 系统说起