3畴 壁 事实上，所有结构相变的序参量都与次级序参量耦合，例如与弹性应变耦合。这是 比较复杂的问题。常常在Landau展开式中添加次级序参量的线性项、二次项来进行处 理。为研究次级序参量的彩响，在自由能式中就要引入与位置有关的连续形式的项。 原则上应引入的有A()、(),实际上常合理假定A()=A。于是，在实空间有 GG.-TGu (G()dr (3.1) 其中v是单胞体积，f是系数，G(下)是与位置有关的自由能。 G():-Vcosp() (3,2) 其中，。=qc-q,而qc=P,是母相倒格矢。式中7=VA。-2/f,V是lock-in能量。 假定晶体为正方晶系，长为L,设6。沿z轴，中()=(2)，则自由能中与相位有关 部份G0为下式， (3.3) 2 Ga=是(g验)-VCosP(2）)-】 (3.4) K=(L)-(0门 (3.5) 其中，k是无公度相有效波矢。现在，研究无公度相性质的问题化为求能使式(3.3) 取极小的中(z)。McMillan把中(z)写成富立叶级数c8) 中(z)=6z+∑Hnsin(Pndz) (3.6) n 并进行了数值求解。Bak和Emery9发现能使式(3.3)积分取极值的中(z)满足Sine一 Gordon方程 d2(z）=pinP(z) dz2 (3.7) 上式的一个解 (z)=0(z)=tan-i[ex p(PVWz) (3.8) 就是孤子或畴壁，把这个解代入式（3.3)，就可求得单个畴壁的能量，M个孤子间距为b 68畴 壁 事实上 ， 所 有结构 相变的序参量都与次级序参量祸合 ， 例如与弹性应变祸合 。 这是 比较复杂 的 问题 。 常常在 展 开式 中添加次 级序参量 的线性项 、 二 次项来 进 行 处 理 。 为研究次级 序参量 的影响 ， 在 自由能式 中就要 引入 与位置 有关的连 续形 式 的 项 。 原则上应引入 的有 、 识 ， 实际 上常合理假定 。 。 于是 ， 在实空 间有 一 希 一 迄豁 一 币品 。 其 中 是单胞 体积 ， 是 系数 ， 币是与位置有关 的 自由能 。 一 劝 一 。 一 功 。 其 中 ， 雳 子 示 而东 和 ， 堪母 相倒格矢 。 式 中礼 。 一 ， ， 是 一 能量 。 假定 晶体 为正方 晶系 ， 长 为 ， 设 。 沿 轴 ， 币 二 币 ， 则 自由 能 中 与 相位有关 部份 中为下式 ， 。 。 “ 巾 二 一 ， ‘ 一 。后 孟可 一 犷 。 ， 价 一 一 人 、 一丁 ，一 艺 “ 一 〔 币 一 〕 。 〔币 一 叻 〕 ︷ 。 一一 其 中 ， 是无公度相有效 波矢 。 现在 ， 研究 无公度相性质的问题化为求能 使 式 取极小 的功 。 把币 写 成富立 叶级数 〔 〕 叻 艺 。 并进 行 了数值 求解 。 和 一 ’ “ 发现能使式 积分取极值 的劝 满足 一 方程 币 一 币 。 上式的一个解 劝 聋 ，。 一 〔 ， 犷 ，〕 。 就 是孤子 或畴壁 。 把这个解代入式 ， 就可求得单个畴壁 的能量 。 个孤子间距为