同样对另一任意循环1-C-2-B-1有 以上分析说明,该积分结果与途径无关,因此被积函数是某个态函数的全微分用U表示这 个态函数,即 由能量守恒定律可以判定,系统既然有净能量输入,则它绝不会自行消失,而必然以某种方 式储存于热力系统中,称为系统的热力学能(内能)。内能是一个态函数。 外部储存能 外部储存能系统,需用系统外参考坐标系内测量的参数来表示 *宏观动能:质量为m的物体以速度c运动时,所具有的宏观动能为 *重力位能:质量为m的物体在参考坐标系中的高度为z时,具有的重力位能为 系统的总储存能 *系统的总储存能为内、外储存能之和: *比储存能e为 考虑外部储存能时,闭系的能量方程式可表示为: 第六节热力系与外界的物质交换 质量守恒方程式 对于开口系统,在某过程中有物质流入流出 若流入质量为m,流出质量为m,则开系的质量增加为 这就是开系质量守恒的一般形式。 若在流动过程中流道内各点流体的热力状态及流动情况不随时间变化,则为稳定流动过程。 用方程式表示为 推挤功和流动功 将物质移入具有一定压力的热力系需要作功。如左图所示,气缸内有面积为A的无重量活 塞,有一重物置于其上对活塞产生平均压力p。若由外界将气体引入气缸内,则需要对抗压 力p作功。若移入m千克气体后使活塞上升高度h,则在此过程中外界需付出的功量为: 这称为外界对系统所作的推挤功。 流体在流道内流过,取1、2两截面间的流体作为热力系。当一定量流体从截面1进入热力 系时,外界需克服P作推挤功門Ⅴ。而当流体从截面2流出时,系统对外界作推挤功P。流 体从截面1流入,从截面2流出的过程中,系统付诸于质量迁移所作的功称为流动功,用 Wf表示 推挤功是为克服某种作用力,气体发生宏观位移所消耗的功。在移动过程中气体仅发生位同样对另一任意循环 1-C-2-B-1 有 以上分析说明，该积分结果与途径无关，因此被积函数是某个态函数的全微分用U表示这 个态函数，即 由能量守恒定律可以判定，系统既然有净能量输入，则它绝不会自行消失，而必然以某种方 式储存于热力系统中，称为系统的热力学能（内能）。内能是一个态函数。 外部储存能 外部储存能系统，需用系统外参考坐标系内测量的参数来表示。 *宏观动能： 质量为 m 的物体以速度 c 运动时，所具有的宏观动能为 *重力位能： 质量为 m 的物体在参考坐标系中的高度为 z 时，具有的重力位能为 系统的总储存能 *系统的总储存能为内、外储存能之和： *比储存能 e 为 考虑外部储存能时，闭系的能量方程式可表示为： 第六节 热力系与外界的物质交换 质量守恒方程式 对于开口系统，在某过程中有物质流入流出 若流入质量为 m ，流出质量为 m ，则开系的质量增加为 这就是开系质量守恒的一般形式。 若在流动过程中流道内各点流体的热力状态及流动情况不随时间变化，则为稳定流动过程。 用方程式表示为 推挤功和流动功 将物质移入具有一定压力的热力系需要作功。如左图所示，气缸内有面积为 A 的无重量活 塞，有一重物置于其上对活塞产生平均压力 p。若由外界将气体引入气缸内，则需要对抗压 力 p 作功。若移入 m 千克气体后使活塞上升高度 h，则在此过程中外界需付出的功量为: 这称为外界对系统所作的推挤功。 流体在流道内流过，取 1、2 两截面间的流体作为热力系。当一定量流体从截面 1 进入热力 系时，外界需克服 P 作推挤功 PV。而当流体从截面 2 流出时，系统对外界作推挤功 PV。流 体从截面 1 流入，从截面 2 流出的过程中，系统付诸于质量迁移所作的功称为流动功，用 Wf 表示 推挤功是为克服某种作用力，气体发生宏观位移所消耗的功。在移动过程中气体仅发生位