置变化,而无热力状态的变化。流动功是流动过程中气体穿过边界进出开系时与外界交换 的推挤功的差值。因此,流动功可视为流动过程中系统与外界由于物质的进出而传递的机 械功 如果移动的工质为1kg,则其流动功为比流动功 第七节热力学第一定律的表达式 基本表达式 以上表达式为热力学第一定律的基本表达式,反映了热力系能量在转换过程中之间量 的关系,适用于闭系内进行的一切过程(包括各种非平衡过程及准平衡过程)。 稳定流动能量方程式 *开口系能量方程式: *稳定流动能量方程式 它们可用于各种相关的能量过程的分析。由于不同过程中参与转换的能量形式不同, 因而其能量守恒方程式也会呈现不同的形式,但都是“能量守恒”这一原则在不同情况下的 焓 *定义式:H=U+pV[J,相应的比焓为h=u+pv[J/kgl *实质:是状态参数,是由于工质流动而携带的、并取决于热力状态参数的能量。 *物理意义:流动工质的热力学能和流动功之和。 第八节能量方程式的应用 热力学第一定律的能量方程式是能量守恒定律应用用热力过程的数学描述,是一切热力过程 应遵循的共同准则,不同的具体过程,具有不同形式的能量方程式。 热力发动机 热力发动机包括内燃机、蒸汽机、燃气轮机、蒸汽轮机等。气体流经气轮机发生膨胀,压 力下降,对外作功。如左图所示,取1-1、2-2截面间的流体为热力系。 气流流经气轮机的流动特征: *若气轮机处于稳定工况,流动为稳定流动 *气流经气轮机进出口速度相差不大, *气流对外散热损失甚微,Q=0; *进出口气体重力位能之差甚微,△z=0 气体流经气轮机时的能量方程式 在气轮机中气流对外输出的净功量(轴功),等于其进出口焓差 喷管 喷管是使气流加速的变截面流道的热力设备。取喷管进出口截面间的流体为热力系,假定 流动是稳定的。 喷管实际流动过程的特征: *气流对外散热损失甚微,Q=0; *气流流经喷管无净功输入或输出,W=0 *进出口气体重力位能之差甚微,△z=0 气体流经喷管时的能量方程式 喷管中气流宏观动能的增加是由气流进出口焓差转换而来。置变化，而无热力状态的变化。流动功是流动过程中气体穿过边界进出开系时与外界交换 的推挤功的差值。因此，流动功可视为流动过程中系统与外界由于物质的进出而传递的机 械功。 如果移动的工质为 1kg，则其流动功为比流动功。 第七节 热力学第一定律的表达式 基本表达式 以上表达式为热力学第一定律的基本表达式，反映了热力系能量在转换过程中之间量 的关系，适用于闭系内进行的一切过程（包括各种非平衡过程及准平衡过程）。 稳定流动能量方程式 *开口系能量方程式： *稳定流动能量方程式： 它们可用于各种相关的能量过程的分析。由于不同过程中参与转换的能量形式不同， 因而其能量守恒方程式也会呈现不同的形式，但都是“能量守恒”这一原则在不同情况下的 体现。 焓 *定义式：H=U+pV [ J]，相应的比焓为 h = u + pv [ J/kg]。 *实质：是状态参数，是由于工质流动而携带的、并取决于热力状态参数的能量。 *物理意义：流动工质的热力学能和流动功之和。 第八节 能量方程式的应用 热力学第一定律的能量方程式是能量守恒定律应用用热力过程的数学描述，是一切热力过程 应遵循的共同准则，不同的具体过程，具有不同形式的能量方程式。 热力发动机 热力发动机包括内燃机、蒸汽机、燃气轮机、蒸汽轮机等。气体流经气轮机发生膨胀，压 力下降，对外作功。如左图所示，取1-1、2-2截面间的流体为热力系。 气流流经气轮机的流动特征： *若气轮机处于稳定工况，流动为稳定流动。 *气流经气轮机进出口速度相差不大， *气流对外散热损失甚微，Q=0； *进出口气体重力位能之差甚微，Δz=0。 气体流经气轮机时的能量方程式 在气轮机中气流对外输出的净功量（轴功），等于其进出口焓差。 喷管 喷管是使气流加速的变截面流道的热力设备。取喷管进出口截面间的流体为热力系，假定 流动是稳定的。 喷管实际流动过程的特征： *气流对外散热损失甚微，Q=0； *气流流经喷管无净功输入或输出，W =0； *进出口气体重力位能之差甚微，Δz=0。 气体流经喷管时的能量方程式 喷管中气流宏观动能的增加是由气流进出口焓差转换而来