2.37 p-fopusro山tgs) 3.x1u2 1,99 3.x102 31,43 3.×i0 3.w02 2.xi02 2×102 0,95 1x102 0.47 5x10-3 2k103 0.891.7a 4.16 7.10 11.9 xld 图3花场流函数（计算值）分布图 Fig.3 The distributing diagram of the stream function in the flow field (calculated value) 4分析讨论 将计算式(6)所绘出的速度分布图（见图2b),与图2a相比，两者相差很小。图2、3中喷 嘴前沿存在反向回流区，显示了强旋流流场的基本特征。计算和试验数据表明，回流区长度 约为1.7d,比Beēr[2]在无扩口同等旋流度下，所测得的回流区长度稍大一点，估计这和喷 嘴采用扩张段出口形式有关。因为Ber的其它一些数据【1也证实了这一点。 有关轴向最大速度衰减规律，一般均是从射流充分发展区域测出的数据来推导，本文在 对喷嘴前沿轴向速度的测量中，得到在该区域的轴向最大速度仍按×~1的规律衰减，对本文 所给定的流场有 Ux=0.137 (8) Uxm· x+0.137 式中Uxm。为初始截面的轴向最大速度，Uxm为轴向距离为x的截面上的最大轴向逃 度。 根据速度衰减常数的一般定义【】， K:=+a.Uxm Uxmo (9) 式巾ā为常数，其物理意义为一个虚拟射流源与喷口截面的距离：K:为速度衰减常 数。显然，对于给定的口值，K,越大，速度衰减起慢。 Chigier ta】认为K,与旋流强度S存在如下关系式 K=.6.8 (10) 1+6.852 290弓 图 优场流函 数 计算值 。 三 分布图 分析讨论 将计算式 所 绘 出的速度分布 图 见 图 ， 与 图 相比 ， 两者相差很 小 。 图 、 中喷 嘴前沿 存在反 向回流区 ， 显示 了强 旋流流场 的基本特征 。 计 算和 试验 数据 表明 ， 回流区 长度 约 为 ， 比 ‘ 〔 “ 在无扩 口 同等旋流度下 ， 所侧得 的回流区长度稍大一 点 ， 估 计这和 喷 嘴采用扩张段 出 口 形式有关 。 因为 价 的其它一些 数据 〔 也证实 了这一 点 。 有关轴向最大速度衰减规律 ， 一 般 均是从射流充分发 展 区域测 出的数据来推导 ， 本 文在 对喷嘴前沿轴向速 度的侧量 中 ， 得到在 该区域 的轴 向最大速度仍按 “ 一 ‘ 的规律衰减 ， 对本 文 所 给定的流场有 。 。 。 。 劣 。 式 中 。 。 为初始 截面的轴向最大速度 ， 。 为轴向距 离为 划为截 面上 的 址 大 轴 向 速 度 根 据 速度衰减常数 的一般定 义 【 。 兰土卫 ， 。 式 中 为 常数 ， 其物 理意义 为一 个虚 拟射 流 源 与喷 口 截 面的距 离 为 速 度 衰 减 常 数 。 显 然 ， 对于给 定的 三苦兰 值 ， 凡 越大 ， 速 度衰减 越 慢 。 【 “ ，认为 ， 与旋流强度 存在如下关系 式 一 一」丛 十