1.试样在T温度加热保温，然后在水、油等介质中冷却时，其冷却曲线示意如图 1(a)所示【1。图中曲线分为三个阶段，第一阶段，由于试样表面气膜的形成，冷却速度很 慢，温度变化不大，对非平衡偏聚影响很小。第二阶段冷速基本维持恒定，而第三阶段，温 度已经降得很低，此时引起非平衡偏聚的扩散过程进行得很慢，从后面导出的关系式及实际 计算中可见，·在温度降到500℃以后，对特征值的大小已无明显影响。 《u》真亥们 》化的 T(tT,-Art 时西 图1 因此我们把图中曲线简化为图1(b)。降温主要发生在第二阶段，这时温度T随时间t的 变化关系近似为一直线。 T(t)=B-Ai.t (1) B=Ti(淬火温度) Ai=tg(π一中)第二阶段冷速，近似为常数。 2.硼向晶界非平衡偏聚可设想有不同的原子机构，但它总是某种原子团的扩散迁移过 程所引起，这种过程的边界条件是： t=0时 x=0处（晶界） c=0 x>0处 c=co t>0时 x=0处 c=0 x→∞处 c=co 扩散过程的一侧认为是无限的，这在晶粒较大，贫化区比晶粒尺寸小得多时，可以认为 是正确的。 取x=0处c=0是把晶界设想为这种扩散原子团的无限阱，它可以不断向晶界迁移，导 致硼原子在晶界的富集。 3.对于这种原子团的扩散过程，变温扩散方程是： 1 0c 02t D(t)at=0x (2) 其中D不是常数，它随冷却过程中温度的变化而变化。利用公式(1)，把冷却过程中温 度的变化变换成冷却时间t的变化，因此D=D(t)。 68试样在 温度加 热保温 ， 然后 在水 、 油等介质 中冷却时 ， 其 冷却曲线 示意如 图 所示 。 图 中曲线分为三 个阶段 ， 第一阶段 ， 由于 试样表面 气膜的 形 成 ， 冷却速度很 慢 ， 温度 变化不大 ， 对非平衡偏聚影响很小 。 第二阶段 冷速 基本维持恒定 ， 而 第三阶段 ， 温 度 巳经 降得 很 低 ， 此 时 引起非平衡 偏聚的 扩 散过程 进 行得很慢 ， 从后 面 导 出的关 系式 及实际 计算中可见 ， 、 在温率降到 妙℃ 以后 ， 对特征值的 大小 已无 明显影响 。 · 。 离弃的 仆 简 叱的 州 ‘「一 人 · 时简 图 因此我 们把 图中曲线 简化为图 。 降温主要发生在 第二阶段 ， 这 时 温度 随 时间 的 变化关系近似 为一直线 。 一 一 淬火温度 二 一 小 第二阶段 冷速 ， 近 似 为常数 。 硼 向晶界非平衡偏聚可设 想有不同的原子机构 ， 但它 总是 某种原子 团的 扩 散迁移过 程所 引起 ， 这 种过程的边界条件是 时 处 晶界 。 二 处 。 时 处 二 ， 处 。 扩 散过程 的一 侧认为是无 限 的 ， 这 在 晶粒 较大 ， 贫 化 区 比 晶粒尺寸小得多时 ， 可 以 认 为 是 正 确的 。 取 父 处 是 把晶界设 想 为这 种扩散原子 团的无限阱 ， 它可 以 不断 向晶界迁移 ， 导 致硼原子在 晶界的富集 。 对于这种原 子 团 的 扩散 过程 ， 变 温 扩散方 程是 日一 一 一忍 一 ﹂ 一 月 其 中 不是常数 ， 它随冷却过程 中温度 的变 化而 变化 。 利 用公式 ， 把冷却过 程 中温 度的 变化变换 成冷却 时 间 的 变 化 ， 因此 。 令