随后当过冷度继续增大时,尽管所需的临界晶核半径继续减小,但由于原子在较 低温度下难于扩散,此时,形核率受扩散的几率因子所控制,即过峰值后,随温 度的降低,形核率随之减小 z哥谢 (过冷度) 温度T 图6.7形核率与温度的关系 对于易流动液体来说,形核率随温度下降至某值Tκ突然显著增大.此湿度 ⅸκ可视为均匀形核的有效形核温度。随过冷度增加,形核率继续增大,未达图6.7 中的峰值前,结晶已完毕。从多种易流动液体的结晶实验硏究结果表明,对大多 数液体观察到均匀形核在相对过冷度ΔTk/Tm为015至0.25之间,其中△Tk Tm-Tk,或者说有效形核过冷度ΔTK≈02Tm(Tm用绝对温度表示),见图68。 0.2T 有效形核温度 过冷度△T 图68金属的形核率N与过冷度△T的关系 Chap2Chap2 第6页 随后当过冷度继续增大时，尽管所需的临界晶核半径继续减小，但由于原子在较 低温度下难于扩散，此时，形核率受扩散的几率因子所控制，即过峰值后，随温 度的降低，形核率随之减小。 对于易流动液体来说，形核率随温度下降至某值 Tk 突然显著增大．此湿度 Tk 可视为均匀形核的有效形核温度。随过冷度增加，形核率继续增大，未达图 6．7 中的峰值前，结晶已完毕。从多种易流动液体的结晶实验研究结果表明，对大多 数液体观察到均匀形核在相对过冷度ΔTk／Tm 为 0.15 至 0.25 之间，其中ΔTk ＝Tm—Tk，或者说有效形核过冷度ΔTk≈0.2Tm(Tm用绝对温度表示)，见图 6.8