a)缩小计算区域。以温度为20℃的空气沿平板的流动为例，在不同来流速 度”下，相对于平板长度1，δ是一个比1小一个数量级以上的小量。在这样小 的薄层内，流体的速度要从0s变化到接近于主流流速，所以流体在垂直于主 流方向上的速度变化是十分剧烈的。由于边界层内都很大，动量微分方程 oy'oy 式中的粘性力和惯性力及能量微分方程中的导热和对流项都需考虑，有了边界 层，可以将对流换热的研究集中在边界层内。 b)边界层内的流动和换热可以利用边界层的特点进行简化，即在边界层中 可以运用数量级的分析方法对纳维一斯托克斯方程进行简化。 例如：运用数量级分析的方法，边界层内粘性流体的稳态动量方程可简化为： +=+ p dx ay2 与二维稳态的纳维一斯托克斯方程相比，上述运动微分方程的特点是： (①)在u方程中略去了主流方向的二阶导数项：()略去了关于速度9的动量方程。 (认为边界层中乎=0。 y 4)临界雷诺数： 流体的流动可区别为层流和湍流两种。 边界层也呈现出层流和湍流。 流体以“，的流速沿平板流动。在 2/ 平扳的起始段，δ很薄。随着x的 层流 过渡 增加，由于壁面粘滞力的影响逐渐 向内部传递，δ逐渐增厚，同时黏 性力对流场的控制作用也逐步减弱，从而使边界层内的流动变得紊乱。在某 一距离x。以前一直保持层流特征。此时流体作有秩序的分层运动，各层之间 互不干扰。这时的边界层称层流边界层。随着边界层厚度的增加，本来很平顺的 层流流动状态就会变成紊乱无序的紊流流动状态。此时流体质点在沿x方向流动 的同时，又作着紊乱的不规则脉动，紊流流动状态的边界层则为紊流边界层，我 们把边界层从层流过渡到紊流的x值称为临界值，记为x©，其所对应的雷诺数称 为临界雷诺数，即Rec。a）缩小计算区域。以温度为 20℃的空气沿平板的流动为例，在不同来流速 度  u 下，相对于平板长度 l， 是一个比 l 小一个数量级以上的小量。在这样小 的薄层内，流体的速度要从 0 m/s 变化到接近于主流流速，所以流体在垂直于主 流方向上的速度变化是十分剧烈的。由于边界层内 y t yu     , 都很大，动量微分方程 式中的粘性力和惯性力及能量微分方程中的导热和对流项都需考虑，有了边界 层，可以将对流换热的研究集中在边界层内。 b）边界层内的流动和换热可以利用边界层的特点进行简化，即在边界层中 可以运用数量级的分析方法对纳维－斯托克斯方程进行简化。 例如：运用数量级分析的方法，边界层内粘性流体的稳态动量方程可简化为： 与二维稳态的纳维—斯托克斯方程相比，上述运动微分方程的特点是： (i)在 u 方程中略去了主流方向的二阶导数项；(ii)略去了关于速度 的动量方程。 (iii)认为边界层中  0   y p 。 4）临界雷诺数： 流体的流动可区别为层流和湍流两种。 边界层也呈现出层流和湍流。 流体以  u 的流速沿平板流动。在 平扳的起始段， 很薄。随着 x 的 增加，由于壁面粘滞力的影响逐渐 向内部传递， 逐渐增厚，同时黏 性力对流 场的控制作用也逐步减弱，从而使边界层内 的流动变得紊乱。在某 一距离 xc 以前一直保 持层流特征。此时流体作有秩序的分层运动， 各层之间 互不干扰。这时的边界层称层流边界层。随着边界层厚度的增加，本来很平顺的 层流流动状态就会变成紊乱无序的紊流流动状态。此时流体质点在沿 x 方向流动 的同时，又作着紊乱的不规则脉动，紊流流动状态的边界层则为紊流边界层，我 们把边界层从层流过渡到紊流的 x 值称为临界值，记为 xc，其所对应的雷诺数称 为临界雷诺数，即 Rec