惯性力_PuaXe 粘性力 =4 实验研究的数据表明，流体平行流过平板的临界雷诺数大约是（一般对平板： R.=500000)。当然，这一数据与来流速度的紊流程度和平板前沿的几何形状 密切相关，因而临界雷诺数的数值会在一定范围内变动。 我们不难发现，要使边界层的厚度远小于流动方向上的尺度（即），也就是 所说的边界层是一个薄层，这就要求雷诺数必须足够的大。因此，对于流体流过 平板，满足边界层假设的条件就是雷诺数足够大。由此也就知道，当速度很小、 黏性很大时或在平板的前沿，边界层是难以满足薄层性条件。 4)边界层理论的四个基本要点 a.当粘性流体沿固体表面流动时，流场划为主流区（势流区）和边界层区。 在边界层区内，速度在垂直于壁面方向剧烈变化。而主流区速度低度几乎为零。 速度边界层成立的条件是Re>1。 b.主流区的流动视为理想流体的流动，用描述理想流体的方程求解。边界层 区应考虑粘性的影响，用粘性流体的边界层微分方程求解，其特点是主流方向流 速的二阶导数项忽略不计。 ℃.边界层的流动状态分为层流和紊流。紊流边界层分为层流底层、缓冲层和 紊流核心区。 d.边界层的厚度是与壁面尺寸相比很小的量，且远不只小于一个数量级。即： 6<1. 2.热（温度）边界层 1)定义 当流体流过平板而平板的温度tw与来流流体的温度to不相等时（即存在温度 差)，对于上述的低黏性流体，如果流体的热扩散系数也很小，在壁面上方也能 形成温度发生显著变化的薄层，常称为热边界层。 2)热边界层厚度 仿照速度边界层的约定规则，以过余温度为来流过余温度的99%处定义为热实验研究的数据表明，流体平行流过平板的临界雷诺数大约是（一般对平板： Rec＝500000）。当然，这一数据与来流速度的紊流程度和平板前沿的几何形状 密切相关，因而临界雷诺数的数值会在一定范围内变动。 我们不难发现，要使边界层的厚度远小于流动方向上的尺度（即 l），也就是 所说的边界层是一个薄层，这就要求雷诺数必须足够的大。因此，对于流体流过 平板，满足边界层假设的条件就是雷诺数足够大。由此也就知道，当速度很小、 黏性很大时或在平板的前沿，边界层是难以满足薄层性条件。 4）边界层理论的四个基本要点 a. 当粘性流体沿固体表面流动时，流场划为主流区（势流区）和边界层区。 在边界层区内，速度在垂直于壁面方向剧烈变化。而主流区速度低度几乎为零。 速度边界层成立的条件是 Re>>1。 b. 主流区的流动视为理想流体的流动，用描述理想流体的方程求解。边界层 区应考虑粘性的影响，用粘性流体的边界层微分方程求解，其特点是主流方向流 速的二阶导数项忽略不计。 c. 边界层的流动状态分为层流和紊流。紊流边界层分为层流底层、缓冲层和 紊流核心区。 d. 边界层的厚度是与壁面尺寸相比很小的量，且远不只小于一个数量级。即：   l 。 2. 热（温度）边界层 1）定义 当流体流过平板而平板的温度 tw 与来流流体的温度 t∞不相等时（即存在温度 差），对于上述的低黏性流体，如果流体的热扩散系数也很小，在壁面上方也能 形成温度发生显著变化的薄层，常称为热边界层。 2）热边界层厚度 仿照速度边界层的约定规则，以过余温度为来流过余温度的 99%处定义为热    c c c u x u x    Re   粘性力 惯性力