边界层的外边缘。（当壁面与流体之间的温差达到壁面与来流流体之间的温差的 0.99倍时，即，此位置就是边界层的外边缘)，而该点到壁面之间的距离则是 热边界层的厚度，记为t。如果整个平板都保持温度tw,那么，x=0时δtx)=O, 且随着x值的增大逐步增厚。在同一位置上热边界层厚度与速度边界层厚度的相 对大小与流体的普朗特数P有关，也就是与流体的热扩散特性和动量扩散特性 的相对大小有关。理论上B=型 St~fRex,Pr) 由此式可以看出，热边界层 是否满足薄层性的条件，除了 Free stream -6,x Rex足够大之外还取决于普朗特 Thermal boundary 数的大小，当普朗特数非常小 layer 时，热边界层相对于速度边界层 Tw 就很厚，反之则很薄。 二、边界层微分方程组 利用上述的边界层的概念，我们可以对流体流过平板的对流换热微分方程组进 行相应的简化。按照普朗特的边界层为一个薄层的假设，以及满足这一假设下的 流场特征，我们运用数量级分析的方法可以对上述微分方程组在边界层中得以简 化。 数量级分析：比较方程中各量或各项的量级的相对大小：保留量级较大的量 或项：舍去那些量级小的项，方程大大简化 由边界层假设，如果设定X的数量级为1，(x与1相当)，那么Y的数量级 t0(1): 定义为△（一个小量）；在设定主流方向上的速度u的数量级为1，温度： 的情况下，对动量微分方程进行数量级分析。 对于稳态过程而言，如不考虑体积力，则动量方程为： 8'u8'u dy pdx 会 o2v 8'v ++2边界层的外边缘。（当壁面与流体之间的温差达到壁面与来流流体之间的温差的 0.99 倍时，即 ，此位置就是边界层的外边缘），而该点到壁面之间的距离则是 热边界层的厚度,记为δt 。如果整个平板都保持温度 tw，那么，x=0 时δt(x)=0， 且随着 x 值的增大逐步增厚。在同一位置上热边界层厚度与速度边界层厚度的相 对大小与流体的普朗特数 Pr 有关，也就是与流体的热扩散特性和动量扩散特性 的相对大小有关。理论上   p r c a P   δt～f(Re×， Pr) 由此式可以看出，热边界层 是否满足薄层性的条件，除了 Re×足够大之外还取决于普朗特 数的大小，当普朗特数非常小 时,热边界层相对于速度边界层 就很厚，反之则很薄。 二、边界层微分方程组 利用上述的边界层的概念，我们可以对流体流过平板的对流换热微分方程组进 行相应的简化。按照普朗特的边界层为一个薄层的假设，以及满足这一假设下的 流场特征，我们运用数量级分析的方法可以对上述微分方程组在边界层中得以简 化。 数量级分析：比较方程中各量或各项的量级的相对大小；保留量级较大的量 或项；舍去那些量级小的项，方程大大简化 由边界层假设，如果设定 X 的数量级为 1,(x 与 l 相当)，那么 Y 的数量级 定义为Δ（一个小量）；在设定主流方向上的速度 u 的数量级为 1, 温度： 的情况下，对动量微分方程进行数量级分析。 对于稳态过程而言，如不考虑体积力，则动量方程为： ( ) 1 2 2 2 2 y u x u x p y u v x u u                  ( ) 1 2 2 2 2 y v x v y p y v v x v u                  t ~ 0(1); Tw