结论:两个频率相同、传播方向相同的正交电场分量的振幅和相位是任意的,则其合 成波为椭圆极化波 说明:圆极化波和线极化波可看作是椭圆极化波的特殊情况。例5.2.1、5.2.2书P203 5.3导电媒质中的均匀平面波 导电媒质中的波动方程及其解 1、导电媒质中的波动方程 在均匀的导电媒质区域中,麦氏方程为 方程可以改写为 JO(E+E=joe →V·E=-V·(V×H)=0在均匀媒质中,即使J≠0,但ρ=0 引入E后,麦氏方程为 EV×E=-io V·H=0 V·E=0 推得导电媒质中的波动方程为 V2E+02E:E=0v2E+k:2E=0 V2H+OuE H=0 VH+k2H=0 k2=02uE。=O2E-j0H→复波数 2、波动方程的解 比较损耗媒质与理想媒质中的波动方程可知:方程形式完全相同,差别仅在 于,损耗媒质中波动方程对应于沿+轴方向传播的均匀平面波为 E=e,Eme,式中,k。=Vo3AE 令y=jB 损耗媒质中波动方程的解可写为 =ee -j(B-ja)= E 写成实数形式(瞬时形式),得E(-,1)=, E cos(o-B2) 3、导电媒质中的平面波的传播特性 波的振幅和传播因子 传播因子:e为均匀平面波(行波) 振幅:Ee随着波传播(z增加),振幅不断减小;结论：两个频率相同、传播方向相同的正交电场分量的振幅和相位是任意的，则其合 成波为椭圆极化波。 说明：圆极化波和线极化波可看作是椭圆极化波的特殊情况。例 5.2.1、5.2.2 书 P203 5.3 导电媒质中的均匀平面波 一、导电媒质中的波动方程及其解 1、 导电媒质中的波动方程 在均匀的导电媒质区域中，麦氏方程为 H E j E     =  +  方程可以改写为 ( ) 0 0 0 1 ( )   • =  •   =  =   = + =        H 在均匀媒质中，即使J ，但 j E E j E j H j c c       引入 c  后，麦氏方程为  • = 0  • = 0  =  = − H E H j cE E j H         推得导电媒质中的波动方程为：      + =  + =       + =  + = 0 0 0 0 2 2 2 2 2 2 2 2 H k H E k E H H E E c c c c             kc = c = − j H →复波数       2 2 2 2、 波动方程的解 比较损耗媒质与理想媒质中的波动方程可知：方程形式完全相同，差别仅在 于 ，损耗媒质中波动方程对应于沿+Z 轴方向传播的均匀平面波为: c c jk z x xm E e E e k c   2 = ˆ ,式中， =  令  = j 损耗媒质中波动方程的解可写为 j z z x xm j j z x xm E e E e e E e e     − − − − = ˆ = ˆ ( )  写成实数形式(瞬时形式),得 E(z,t) e ˆ E e cos( t z) z x xm    = − −  3、 导电媒质中的平面波的传播特性 波的振幅和传播因子 传播因子： j z e −  为均匀平面波（行波）; 振幅： z xm E e − 随着波传播（z 增加）,振幅不断减小;