·1714· 工程科学学报，第39卷，第11期 0.20 0.5 (a) b ◆a1=0 ◆a=0 a。0.1 -g-04 0.4 a01 0.15 :04 0.3 0.10 02 0.05 0.1 80602040280060 402010200240280320380 周向角度) 周向角度9 0.8 a-0 +a01 0.6 a04 0.4 0.2 0 80"20160200240280320360 周向角度/9 图8不同偏心率情况下采样线上气相体积分数分布.(a)&1=0.1:(b)62=0.25:(c)3=0.50 Fig.8 Distribution of gas phase volume fration on the sample line with different eccentricities:(a)s=0.1:(b)2=0.25:(c)3 =0.50 气相体积分数a -e,-0.10 ◆-6，=0.25 0.8 e,=0.50 0.6 631×10 0.4 398×10 221g 02 331×102 00.0050.010m 人 0.00250.0075 0.1 0.2 0.3 0.4 难溶气体体积分数，《。 图102=0.25、a2=0.1时，轴表面气相体积分数a,分布云图 Fig.10 Axis surface gas phase volume fraction distribution when 图9不同难溶气体体积分数情况下采样线上最大气体体积分 62=0.25anda2=0.1 数分布 Fig.9 Distribution of the maximum gas volume fraction on the sam- 且随着难溶气体体积分数的增加，影响逐渐减小，对收 ple line with different volume fractions of undissolved gas 敛楔高压区及压力峰值并无影响. 进一步影响 2.3对轴承性能的影响 如图12(b)和(c)所示，当偏心率82=0.25和 不同难溶气体体积分数下，水润滑轴承承载力F ,=0.50时，难溶气体未使压力分布发生改变，只是 变化情况如图14所示.在较小偏心率e1=0.1时，体 使局部压力值发生微小变化，影响可忽略 积分数a2=0.1难溶气体使水润滑轴承承载力下降 结合图12和图13可得，难溶气体的含量只对较 了3.4%，随着难溶气体体积分数的进一步增大，承载 小偏心情况下的轴承间隙发散楔压力分布产生影响， 力基本不再变化.另外，随着偏心率的逐渐增加，难溶工程科学学报，第 39 卷，第 11 期 图 8 不同偏心率情况下采样线上气相体积分数分布 . ( a) ε1 = 0. 1; ( b) ε2 = 0. 25; ( c) ε3 = 0. 50 Fig． 8 Distribution of gas phase volume fration on the sample line with different eccentricities: ( a) ε1 = 0. 1; ( b) ε2 = 0. 25; ( c) ε3 = 0. 50 图 9 不同难溶气体体积分数情况下采样线上最大气体体积分 数分布 Fig． 9 Distribution of the maximum gas volume fraction on the sam￾ple line with different volume fractions of undissolved gas 进一步影响． 如图 12( b) 和( c) 所 示，当 偏 心 率 ε2 = 0. 25 和 ε3 = 0. 50 时，难溶气体未使压力分布发生改变，只是 使局部压力值发生微小变化，影响可忽略． 结合图 12 和图 13 可得，难溶气体的含量只对较 小偏心情况下的轴承间隙发散楔压力分布产生影响， 图 10 ε2 = 0. 25、αg2 = 0. 1 时，轴表面气相体积分数 αs 分布云图 Fig． 10 Axis surface gas phase volume fraction distribution when ε2 = 0. 25 and αg2 = 0. 1 且随着难溶气体体积分数的增加，影响逐渐减小，对收 敛楔高压区及压力峰值并无影响． 2. 3 对轴承性能的影响 不同难溶气体体积分数下，水润滑轴承承载力 F 变化情况如图 14 所示． 在较小偏心率 ε1 = 0. 1 时，体 积分数 αg2 = 0. 1 难溶气体使水润滑轴承承载力下降 了 3. 4% ，随着难溶气体体积分数的进一步增大，承载 力基本不再变化． 另外，随着偏心率的逐渐增加，难溶 · 4171 ·