平面电磁波将沿Z方向作无衰减传播,但相速为 随介质相对介电常数的增加而降低。因此,对绝缘介质来说,介质的相对介电常数可以通过 测量电磁波在介质中传播的相速度而得到。在实际测量中,更多的是用测量传播时间来代替 对速度的测量。用Tp代表传播时间,它表示平面电磁波通过1米介质所需的时间。 对于具有复介电常数的导电介质 E ).sin(0.51g B=OVu(e2+8")0.5.cos(0.5tg 这时,α为负实数,这意味着平面电磁波在沿Z方向的传播过程,将按指数规律衰减。由于 复介电常数的虚部ε与角频率ω,电导率σ都有关,因此电磁场传播的相速度具有频散性 且受介质电导率的影响。这个说明,介质的导电性不仅会损耗介质中传播的电磁波能量,同 时也在一定程度上改变了电磁波传播的相速度。对于某一固定频率的电磁波,它在耗散介质 中的传播时间TP1不只是介质介电常数E的单一函数,而应该是E和o的函数。左上图为单频 平面电磁波在真空和耗散介质中的传播对比图 般说来,测井所遇到的地层都应被认为是耗散介质,我们当然就不能忽视因地层电导 率的变化给传播时间TP1带来的影响。为此对式(3-2),3-3)和(3-4)进行简单的代数运算, 并考虑到T1=Bn,可得关系式 (3-6) (3-7) 式(3-6)中的传播时间TP1是在耗散介质中的实际测量值它反映了介质介电常数E’的变化 也包含介电导率变化的影响。如果引入无损耗传播时间Tpo,并定义 (3-8) 合并式(3-6)(3-8)两式,得 TPO=TP1 式(3—9)是对传播时间Tp的修正公式。TPo是Tp经过对耗散影响修正后的传播时间。由 式(3-8)知道,Tpo与介质电导率无关,它的取值仅反映地层介质介电常数,并用于评价 地层的含水孔隙度,这就是电磁波传播测井解释中普遍使用的TPO法。 对于饱和水地层,根据单矿物骨架岩石的体积模型,用无损耗传播时间计算岩石孔隙度2 平面电磁波将沿 Z 方向作无衰减传播，但相速为： 0.5 0 ( )  V  r   随介质相对介电常数的增加而降低。因此，对绝缘介质来说，介质的相对介电常数可以通过 测量电磁波在介质中传播的相速度而得到。在实际测量中，更多的是用测量传播时间来代替 对速度的测量。用 TP1代表传播时间，它表示平面电磁波通过 1 米介质所需的时间。 V TP 1 1  对于具有复介电常数的导电介质， ( ) sin(0.5 ) " 0.5 1 2 2 "               tg ( ) cos(0.5 ) " 0.5 1 2 2 "               tg 这时，α为负实数，这意味着平面电磁波在沿 Z 方向的传播过程，将按指数规律衰减。由于 复介电常数的虚部ε“与角频率ω，电导率σ都有关，因此电磁场传播的相速度具有频散性， 且受介质电导率的影响。这个说明，介质的导电性不仅会损耗介质中传播的电磁波能量，同 时也在一定程度上改变了电磁波传播的相速度。对于某一固定频率的电磁波，它在耗散介质 中的传播时间 TP1不只是介质介电常数ε的单一函数，而应该是ε和σ的函数。左上图为单频 平面电磁波在真空和耗散介质中的传播对比图。 一般说来，测井所遇到的地层都应被认为是耗散介质，我们当然就不能忽视因地层电导 率的变化给传播时间 TP1带来的影响。为此对式（3-2）,(3-3)和(3-4)进行简单的代数运算， 并考虑到   TP1  ，可得关系式：      2 2 2 1    TP （3-6）    " 1 2 TP  （3-7） 式（3-6）中的传播时间 TP1是在耗散介质中的实际测量值它反映了介质介电常数 的变化， 也包含介电导率变化的影响。如果引入无损耗传播时间 TPO，并定义   2 TP0   （3-8） 合并式(3-6),(3-8)两式，得： 2 2 2 1 2 0   TP  TP  （3-9） 式（3－9）是对传播时间 TP1的修正公式。TPO是 TP1经过对耗散影响修正后的传播时间。由 式（3－8）知道，TPO与介质电导率无关，它的取值仅反映地层介质介电常数，并用于评价 地层的含水孔隙度，这就是电磁波传播测井解释中普遍使用的 TPO 法。 对于饱和水地层，根据单矿物骨架岩石的体积模型，用无损耗传播时间计算岩石孔隙度