图8-4 放。最终演化成电偶极振子模型。如图8-4所示:既L、C小,后高,又电路开放。(辐 射天线发射、接收具有可逆性)。 2、电磁波的传播 电磁波的传播不象杋械波那样需要媒质,电磁振源的振动在真空中也能传播,振动 的传播形成空间电磁波,主要靠两条:变化B(t)激发涡旋E(t),而变化的E(t)又激发 涡旋B(t),…,相互激发,力线相互套链,形成电磁波在空间传播 电偶极振子发射的电磁波 1、电偶极振子模型 如图8-4所示,一对等量异号电荷共线小区域运动。 当振子中激起电磁振荡时,其中有交变电流i(),其两半所积累电荷也正负交替变 化。 从距离较远处看,振子相当于电偶极矩为P=φ作简谐变化的偶极子——偶极振子。 2、振子产生电磁波动的描述 严格计算知:以偶极振子为中心,周围场分布如下 电场E位于子午面内, 磁场(或B)位于赤道面内二者相互垂直 现按两区定性分析如下 (1)近场区一一似稳区(r(〈,或r~A 电场E(t):瞬时分布与静态电偶极矩之场相近似,特征是力线始、末端与电偶极子 之正、负电荷相连。P(1)变化,半个周期完成一闭合E线、另一半个周 期又完成另一闭合E线,两者环绕反向。 磁场B(t):与电流i相联系。P()为零时i最大,P最大时i最小,也存在半周 半周地研究,力线环绕反向。 (2)远区场一一波场区(r>>A) 电力线:闭合,随t向外推进,r大处波面(波前)成为球面,因而E(t)的方向趋 向子午面内球面之切向,即波场区E⊥F。8－2－8 图 8-4 放。最终演化成电偶极振子模型。如图 8-4 所示：既 L、C 小， 0 f 高，又电路开放。（辐 射天线发射、接收具有可逆性）。 2、电磁波的传播 电磁波的传播不象机械波那样需要媒质，电磁振源的振动在真空中也能传播，振动 的传播形成空间电磁波，主要靠两条：变化 B(t)激发涡旋 E(t)，而变化的 E(t)又激发 涡旋 B(t),…,相互激发，力线相互套链，形成电磁波在空间传播。 二、电偶极振子发射的电磁波 1、电偶极振子模型。 如图 8-4 所示，一对等量异号电荷共线小区域运动。 当振子中激起电磁振荡时，其中有交变电流 i(t) ，其两半所积累电荷也正负交替变 化。 从距离较远处看，振子相当于电偶极矩为 P ql   = 作简谐变化的偶极子——偶极振子。 2、振子产生电磁波动的描述。 严格计算知：以偶极振子为中心，周围场分布如下     磁场 或 位于赤道面内 电场 位于子午面内， H( B) E    二者相互垂直 现按两区定性分析如下： (1) 近场区——似稳区（ r〈〈  ，或 r～ 〉 电场 E(t)：瞬时分布与静态电偶极矩之场相近似，特征是力线始、末端与电偶极子 之正、负电荷相连。 P(t)  变化，半个周期完成一闭合 E 线、另一半个周 期又完成另一闭合 E 线，两者环绕反向。 磁场 B(t)：与电流 i 相联系。 P(t)  为零时 i 最大， P  最大时 i 最小，也存在半周、 半周地研究，力线环绕反向。 (2) 远区场——波场区（ r   ） 电力线：闭合，随 t 向外推进，r 大处波面（波前）成为球面，因而 E(t)的方向趋 向子午面内球面之切向，即波场区 E  ⊥ r 