果维持极板上的电荷量不变,那么充电解质的电容器二板间电势差就会减少。设为极板间 处于真空时的电容量,C为充以电解质时的电容量,则C与之比值ε称为该电解质的介 电常数: (18-14) 法拉第在1837年就解释了这一现象,认为这是由于电解质在电场中极化而引起的。极化 作用形成一反向电场,如图(18-3所示,因而抵消了一部分外加电场 测定电容的方法一般有电桥法、拍频法和谐振法,后二者为测定介电常数所常用,抗干 扰性能好,精度高,但仪器价格较贵。本实验中采用电桥法,选用的仪器为CC-6型小电容 测定仪。其桥路为变压器比例臂电桥,图(18-4)为其示意图。电桥平衡条件是 Cx为电容池二极之间的电容,C为标准的差动电容器,调节C有当C3,p2= 此时指示放大器的输出趋近于零(用表头指示)。C值可以从度盘上直接读出,C值也即得 ∈∈+∈∈t 图18-3电解质在电场作用下极化而引起的反向电场 图184电容电桥示意图 电容池的结构如图185所示,由于在电桥法测量电路中被测电容Cx二端都不能接地 因此恒温介质不能用水。本实验中采用介电常数很小的变压器油。变压器油从超级温槽中用 循环泵压出,经电容池再回入。温度由超级恒温槽控制在25±0.1℃,电容池外壳兼作屏蔽 之用,并直接插入仪器插孔上,这样就可以避免人体对测量的影响。 C果维持极板上的电荷量不变，那么充电解质的电容器二板间电势差就会减少。设 为极板间 处于真空时的电容量， C 为充以电解质时的电容量，则 C 与 之比值ε称为该电解质的介 电常数： Co C  = (18-14) 法拉第在 1837 年就解释了这一现象，认为这是由于电解质在电场中极化而引起的。极化 作用形成一反向电场，如图(18-3)所示，因而抵消了一部分外加电场。 测定电容的方法一般有电桥法、拍频法和谐振法，后二者为测定介电常数所常用，抗干 扰性能好，精度高，但仪器价格较贵。本实验中采用电桥法，选用的仪器为 CC—6 型小电容 测定仪。其桥路为变压器比例臂电桥，图(18-4)为其示意图。电桥平衡条件是： s x x C C   2 = 为电容池二极之间的电容， 为标准的差动电容器，调节 ，只有当 时， 。 此时指示放大器的输出趋近于零(用表头指示)。 值可以从度盘上直接读出， 值也即得 到。 图 18-3 电解质在电场作用下极化而引起的反向电场 图 18-4 电容电桥示意图 电容池的结构如图 18-5 所示，由于在电桥法测量电路中被测电容 Cx 二端都不能接地， 因此恒温介质不能用水。本实验中采用介电常数很小的变压器油。变压器油从超级温槽中用 循环泵压出，经电容池再回入。温度由超级恒温槽控制在 25±0.1℃，电容池外壳兼作屏蔽 之用，并直接插入仪器插孔上，这样就可以避免人体对测量的影响。 Cx Cs Cs Cs Cx = 2 = 1 Cs Cx Cc