式中 液体的运动粘性系数 Re—一不随管径大小和液体的物理性质而变的无量纲常数,称为下临界雷 诺数。 同理,对上临界流速ν,则有 d 式中Re-—上临界雷诺数 前己说明:水流处于层流状态时,必须v<v;如将v及v各乘以“,则有 (4-2-1) 得到层流状态下 Re<Rec 式中Re为无量纲数,称为雷诺数。它综合反映了影响流态的有关因素。反映了 水流的惯性力与粘滞力之比 同理,当水流处于紊流状态下,v>v 因 由此可见临界雷诺数是判别流动状态的普遍标准。当Re<Re时为层流;Re>Re 时为紊流 大量实验资料表明:对于圆管有压流动,下临界雷诺数为Re≈2300,是 个相当稳定的数值,外界扰动几乎与它无关。而上临界雷诺数Re!,却是一个不 稳定的数值,主要与进入管道以前液体的平静程度及外界扰动条件有关。由实验 得圆管有压流的上临界雷诺数Re′ ≈12,000或更大(40,000~50.000 实际工程中总存在扰动,因此Re没有实际意义。因此采用下临界雷诺数Re 与水流的雷诺数Re比较来判别流动型态。在圆管中 Re<Re=2300 为层流 Re> re2300 为紊流 这里需要指出的是在上面各雷诺数中引用的“d”,表示取管径作为流动的特 征长度。对于非圆管,其特征长度也可以取其它的流动长度来表示:如水力半径 R。此时的雷诺数记作为式中 ν——液体的运动粘性系数； Rec——不随管径大小和液体的物理性质而变的无量纲常数，称为下临界雷 诺数。 同理，对上临界流速 c v  ，则有  vcd c  Re = 式中 c Re ——上临界雷诺数。 前已说明：水流处于层流状态时，必须 v＜vc；如将 v 及 vc 各乘以  d ，则有   vd v dc  令  vd Re = (4-2-1) 得到层流状态下 Re＜Rec 式中 Re 为无量纲数，称为雷诺数。它综合反映了影响流态的有关因素。反映了 水流的惯性力与粘滞力之比。 同理，当水流处于紊流状态下，v＞ c v  因而   vd v dc   c Re  Re 由此可见临界雷诺数是判别流动状态的普遍标准。当 Re＜Rec 时为层流；Re＞ c Re 时为紊流。 大量实验资料表明：对于圆管有压流动，下临界雷诺数为 Rec≈2300，是一 个相当稳定的数值，外界扰动几乎与它无关。而上临界雷诺数 c Re ，却是一个不 稳定的数值，主要与进入管道以前液体的平静程度及外界扰动条件有关。由实验 得圆管有压流的上临界雷诺数  vcd c  Re = ≈12,000 或更大(40,000～50,000)。 实际工程中总存在扰动，因此 c Re 没有实际意义。因此采用下临界雷诺数 Rec 与水流的雷诺数 Re 比较来判别流动型态。在圆管中  vd Re = 若 Re＜Rec=2300 为层流 Re＞Rec=2300 为紊流 这里需要指出的是在上面各雷诺数中引用的“d”，表示取管径作为流动的特 征长度。对于非圆管，其特征长度也可以取其它的流动长度来表示：如水力半径 R。此时的雷诺数记作为