这两方程连同介质的电磁性质方程D=ε是解决静 电问题的基础。 根据电场方程ⅴⅹE=0(即的无旋性),可引 入一个标势q 在电磁学中,已知∞(A)-0(B)=-E·因为相 距为M两点的电势差为 do=-E dl 由于db=00+0d+00d=V,d ax 所以 E==Vo这两方程连同介质的电磁性质方程 是解决静 电问题的基础。 根据电场方程 （即 的无旋性），可引 入一个标势 。 在电磁学中，已知 因为相 距为 两点的电势差为 由于 所以 D E   =  E = 0    − = −  A B A B E dl   ( ) ( ) dl  d E dl    = −  dz dl z dy y dx x d  =     +   +   =      E = −  E 