理想介质中的均匀平面 1、理想介质中的场方程以及方程的解 aB aH V×E: →V×E: aD aE V×H=E VB →V.H=0 V.D=0 →V·E=0 对于上述方程,通过代入,可以得到如下直接关于电场强度或磁场强 度的方程 (V×E) a2E V×H →W(V·E)-V2E=-AE O2E 02H OH V×(V×H)=EV×E=- →V(V·H)-VH=-AE 1 OE VAE-uE 0 VE at2 =0(15.1) at O-H V4H-H8=0 or V-H 1 8H 0(152) at here. v= V公、 is called wave propagation velocity 2、平面波的场方程 由(15.1)、(15.2)式可见,电场、磁场均满足波动方程。对于距离 波源较远处,空间电磁波的传播方向可以看成是沿同一方向传播的; 由辐射场的原理,我们知道,空间电场与磁场方向相互垂直,且电场 与磁场的叉积方向为能量传播的方向,故此可以断定空间电场方向为 一确定方向,磁场也为一确定方向,两者相互垂直。假设电场为Y方 向,磁场设为Z方向,那么,可以将电场与磁场写成为一、理想介质中的均匀平面 1、理想介质中的场方程以及方程的解 对于上述方程，通过代入，可以得到如下直接关于电场强度或磁场强 度的方程 2、平面波的场方程 由（15.1）、（15.2）式可见，电场、磁场均满足波动方程。对于距离 波源较远处，空间电磁波的传播方向可以看成是沿同一方向传播的； 由辐射场的原理，我们知道，空间电场与磁场方向相互垂直,且电场 与磁场的叉积方向为能量传播的方向，故此可以断定空间电场方向为 一确定方向，磁场也为一确定方向，两者相互垂直。假设电场为 Y 方 向，磁场设为 Z 方向，那么，可以将电场与磁场写成为 0 0 0 0 Ñ× = ÞÑ× = Ñ× = ÞÑ× = ¶ ¶ Þ Ñ´ = ¶ ¶ Ñ´ = ¶ ¶ Þ Ñ´ =- ¶ ¶ Ñ´ =- D E B H t E H t D H t H E t B E             e m here v is called wave propagation velocity t H v or H t H H t E v or E t E E t H H H t H E t H t E E E t E H t E , 1 , 0 (15.2) 1 0 0 (15.1) 1 0 ( ) ( ) ( ) ( ) 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 me me me e me me m me me = = ¶ ¶ = Ñ - ¶ ¶ Ñ - = ¶ ¶ = Ñ - ¶ ¶ Ñ - ¶ ¶ Þ Ñ Ñ× -Ñ = - ¶ ¶ Ñ´ = - ¶ ¶ Ñ´ Ñ´ = ¶ ¶ Þ Ñ Ñ× -Ñ = - ¶ ¶ Ñ´ = - ¶ ¶ Ñ´ Ñ´ = -                    