Vn=f(2)Vn手 (35) f(z)= 、 2TiPatr2In(1+gozZ/P) (36) op:b-[1-cxP(-)][1-0xP()] 函数(2)的值变化很小，当底吹流量VN一定时，则中心线速度V变化不大，图10 示气流两相区轴向务断周速度分布，这与公式Y,=V.e×p[一2C乙】 r 2 〔8〕〔9〕 一致， 图11示中心线速度分布。 50 .25 ,909 计算 实验 ,25 ,818 4 25 .727 2 25 636 0.023 0.1820.3640.5450.7270.909 25 .545 Z/H- 25 .455 图11气液两相流中心线速度分布 25 364 图12示计算的熔池流场涡量分布，气液两相 区中心线及其附近涡量最大，祸量分布为徒峭的 25 ,273 直线，这是由于在中心线祸量与速度成正比，而 ,25 Z/H=,182 中心线速度很大。自由面涡量很大，沿径向逐渐减 0 9 18 27 …激光测定 小，这一特点与相应的速度及其梯度变化规律是相 r/R a 一数值计算 应的。涡核附近涡量较大，零值涡线靠侧壁一边， 图10气液两相流股断面速度分布 紧靠侧壁涡量最小。气泵抽吸直接作产生涡环，诱 导熔池内液体回流流动，形成一种以对流循环为主流的流体流动图象。涡量是反映流场特 点的重要参量。两相流与自由面及其附近涡量分布特点与相应的速度分布特点是一致的。 图13示数值计算的湍动能分布，沿中心线由下到上湍动能逐渐增加，整个流动湍动能 分布趋势是上大下小，两相区的大，回流区小。这是由于在大R数区湍流各向同性，单位 65+ 0.3 36. 0.65 23. 5 6.6 图12第三工况计算的熔池流场涡量分布(S1) 图13计算的第三工况湍动能分布(cmS) 82一悦 ” 一 ， 二 · 二 一 一 犷 一 一 口 汀 ‘卜一 一 公〕 ‘ 一 ‘ 一 韧〕 函数 的值变化很小 ， 当底吹流量 户一定 时 ， 则 中心线速度 。 变化不 大 ， 图 示 气液两相 区轴向各断面速度分布 ， 这与公式 ” 一致 ， 图 示 中心线速度分 布 。 盆 〔 〕 〔 〕 ‘ 的日目 卜、 、 、 厂 、 了 、 。 、 、 习 通 、 勺 一 》 澎 一 ‘ 、 丈 ，厩 卜 名节几东广戒俞下奋 井杯与渝矿 一 图 气液两相流中心线速度分布 图 示计算的熔池流场涡量分布 ， 气 液 两 相 区 中心线及其 附近 涡量最大 ， 涡量分 布 为 徒峭的 直线 ， 这是 由于在 中心线涡量与速度 成 正 比 ， 而 中心线速度很大 。 自由面涡量很大 ，沿径向 逐渐减 小 ， 这一 特点与相应 的速度及其 梯度变化规律是相 一 数 值计算 一 应 的 。 涡核附近 涡量较大 ，零值涡线靠侧壁一 边 ， 图 气液两相流股断面速度分布 紧靠侧壁 涡量最小 。 气泵抽吸直 接作产生 涡 环 ， 诱 导 熔池 内液体 回流流动 ， 形成一 种以对流循环 为主流的流体流动图象 。 涡量是反映流场特 点的重要参量 。 两相流与自由面及其附近 涡量分布特点与相应的速 度分布特点是一致的 。 图 示数值计算的湍动能分布 ， 沿 中心 线由下到上湍动能逐渐增加 ， 整 个流动湍动能 分 布趋势是上大下小 ， 两相 区 的大 ， 回流 区小 。 这 是 由于在大 数区湍流各向同性 ， 单位 龟 图 第三工 况计算的熔池流场涡 眨 量分布 ’ 图 羹 计算的 第三工 型 况 湍动能分布 一