已知q,后，现在的问题与第二章中研究过的受内压p作用的圆柱形薄壁容器问题是类似 的，例如计算轮缘横截面上的应力，可在(2-18)式 O纵=必 21 中用学代帮子、得到轮缘损装面的动应力 a,-Wo (b) 4g 也可以利用图(c)中微段轮缘的平衡条件求出动应力。由∑y=O得， 2N,m99,分0 当do很小时，s血巴、，故由上式得到横藏面上的动应力 2 N 故 ,斗安 (b)式说明，动应力σ，与轮缘的横截面积A无关，因此，增大横截面积A不能提高轮缘的 强度，欲减小动应力，只有限制转速。 下面分析动变形。因为轮缘横截面上的σ，为拉应力，故轮缘在转动过程中要引长， 其直径要增大。设变形后轮缘的平均直径为D,则轮缘的环向应变是： ,心-池D-D D D 应用虎克定律： , D-D1io D E 4g This document is generated by trial version of Print2Flash(www.print2flash.com)