于是M=m0m=B:m 37。H。由对称性,M的方向与H一致,所以M=H,即 3kT 0n0m0 (8-29) 3kT 可见磁化率与温度成反比,称为居里定律 讨论 a)在上述推导中假设mB<kT成立,所以磁场不能太强,温度不能过低。 b)实验表明,式(8-2-9)对气态顺磁质适用,但对某些液态和固态顺磁质不成立。 (证明:当mB<kT不成立时,C的一般表达式为C= nomo eschar) mo B 2kT *附件2-2抗磁效应的微观机制 B 考虑一电子以角速度@、轨道半径r绕核运动,则 轨道电流=-eo/2π,轨道磁矩 mF元2k-ero/2,其矢量形式为 在外磁场的力矩 LamB (8-2-11) 作用下,该电子的轨道面绕B进动。通常外磁场作用远 小于分子内的库仑作用,以至进动角速 图8-2-3抗磁效应第八章 磁介质 9 于是 H kT n m B kT n m M m dn 3 3 cos ( ) 2 0 0 0 2 0 0 0 0 µ θ θ π = = ≈ ∫ 由对称性 M的方向与 H 一致 所以 M H kTn m 3 2 µ 0 0 0 = 即 kT n m m 3 2 µ 0 0 0 χ = 8-2-9 可见磁化率与温度成反比 称为居里定律 讨论 a) 在上述推导中假设 m0B<<kT 成立 所以磁场不能太强 温度不能过低 b) 实验表明 式 8-2-9 对气态顺磁质适用 但对某些液态和固态顺磁质不成立 证明 当 m0B<<kT 不成立时 C 的一般表达式为 kT m B kT n m B C 0 0 0 csch 2 = *附件 2-2 抗磁效应的微观机制 考虑一电子以角速度ω 轨道半径 r 绕核运动 则 轨道电流 I=-eω/2π 轨道磁矩 m=πr2I=-er2ω/2 其矢量形式为 m=-er2ω/2 8-2-10 在外磁场的力矩 L=m×B 8-2-11 作用下 该电子的轨道面绕 B 进动 通常外磁场作用远 小于分子内的库仑作用 以至进动角速