2.导体中的平面波解 (1)引入复介电场数=E+° 0g+0=-例b-m+=-如d'VxH=-10DE 实部为位移电流的贡献;虚部为传导电流的贡 献,引起能耗(耗散功率o)。因此,定 态波方程组与介质中定态波方程组形式上完全 直接写出亥姆霍兹方程(ⅴ2E+k2E=0 (3)平面波解仍可写作 H V×E E(元,0=E0e(k-O k k=B+ia oleosol       i 实部为位移电流的贡献；虚部为传导电流的贡 献，引起能耗（耗散功率 ）。 因此，定 态波方程组与介质中定态波方程组形式上完全一 样 。 2 0 2 1  E            E i H E k E      0 2 2 k     ( ) ( , ) 0 i k x t E x t E e              k   i 机动 目录 上页 下页 返回 结束 H i E             i   i[   i ]   i 