第十三期 線上折点出现决定鲍和湘滑失的时閻，而折点以后直線的斜率决定在均相区域中的扩散系数。 0、5 图I A级-C▣象的-a是鼻 擴時間的關条。温度725°C, 1一g0=1,24微米；1=85微米； 2一e0=1.17微米；1=79微米； 3一e。<0.05微米；1=80微米。·多 扩散时阿小時 式样的原始数据以及基于动力学曲额所計算的数据列于表1中 Ag-Cu系 t=725°C, 表1 样 (微米) 。(微米) D1010厘米2/秒， r。{小时) r.102% 85 1.24 1.20 5.5 4.02 2 79 1.17 1.20 5.0 4.10 心 80 <0.05 1.18 由武驗可获得的数据可以调定在給定系統中的扩散特性，以及在相鹌变时相分界面移动 速度的控制因素。如所遇知，任何过程的速度决定于最緩慢阶段的速度。在反应性扩散的情 况，这种緩慢阶段可以是相脚变的速度，也山可以是原子由分界面的扩散移动。 如上所速，根勒尔基于在某些情况下相轉变速度是为扩散所决定的假設准导出能以計 算相分界面移动速度的公式。为了进行这种部算须要知道相应的状态图及扩散系数的数值。 我們按弑驗所得的与按瓦根勒尔理論所計算的相分界面移动速度进行比較，証实了对于 Ag一C系統（也就是对于雨組元有有限溶解度的簡單系統）几乎是完牵吻合的。·二者的差 大約是15%。显然是出于武验本身的架差所引匙的。因之由此可以判断在具有有限溶解度的 筋單系枕中相薜变速度是为扩散过程所限制的，並且相分界面移动速度可以按瓦根勒尔公式 来計算。 另一方面，因为扩散机構的相分界面移动速度决定于溶解度及扩做系数的数值，所以有 可能由相分界面的移动速度决定这些特性。第十 三 期 一 拓 一尸 腺上折点 出现决定鲍 和相消 失的 时简 , 而折点 以后遭腺的 斜奉决定在均相 区域中的 扩散系致 。 e卜l 2 1 勺 曰、闷嘴戍 O , 沙 。 T * _ 。 一 ` 、 。 , _ 1 1 一 I : 心、 目 I n 衫~ 一 b “ 水 甘 J 一 ` 茜万丫一下一下 一一 夕 卜 五 ` 1 宁 1 2 口 、 石 横散待 简 的 阴 系 。 温度 7 2 5 “ C , 1 一 “ 。 二 1 , 2 4微米 ; l “ 8 6微米 ; 2 一 ` 。 ” 1 . 1 7撅米 ; l 二 7 9微 米 ; 3 一 ` 。 < 0 . 0 5微 米弘 l “ 幼微米 。 { , . 七一一一 一~一奋~ 二 — -一一— - 夕 , ’ ` 角 扩韵彬硕礴 - 林样的 原始数据以及墓于动力学曲腺所针算 的数据列于表 工 中 t = 7 2 5 o C , 表 1 `小 时 ) ’ r . 1 0 , % 5 . b 4 . 0 2 5 。 0 4 。 1 0 .0 裁 杯 吞 ( 微米 一r ) A g 一 C u 系 声。 C微米 ) D . 1 0 1 ` 0 厘来 2 /秒 , 1 . 2 4 1 . 20 1 。 1 7 · < 0 . 0 5 1 . 20 1 . 1 8 7985 , 80 孟, 2 - 3 由就骇可获得的 数据可以娜定在拾 定系抚 中的扩 散特 性 , 以及在相 蒋变时相分界面移动 速度 的控制 因素 。 如所遇知 , 任何过程的 速度决定于最援慢阶段的速度 。 在反应性扩散的情 况 , 这种援慢阶段可以 是相棘变 的速度 , 也可以是原子由分界面 的扩 散移动 。 如 上所述 , 无根勒尔基于在 某些 情况下相 褥变 速度是为 扩散所决定的假渊佳导出能以舒 算相分界面 移动 速度的公式 。 为了进 行这种补算填要知道相 它 的状态 图及扩散系 数的 数值 。 我仍按敲盼所得的与按无根勒夕理斋所豁 算的相 分界面 移动速度进行比 校 , 靓实 了对于 掩一 Cu 系抚 ( 也就是对于雨 粗元有 有 限溶解度 的商草 系毓 ) 几乎 是完蚕吻 合的 。 . 二者的差 大豹是 巧% 。 显然是由于贰肺本身的 汲差所引起睑 。 因之 由此可以钊断 在具有有限溶解度的 筒草系毓 中相搏变速度是为扩散过程所限制 的 , 盘且相 分界面 移动速度可以 按无根勒尔 公式 来针算 。 另 一 方面 , 因为 扩散机磷的相分 界面移动 速度决定于溶解 度及 扩 散系数的数值 , 所以有 可能 由相分界面的移动速度决定这些 特性