近区场因r如=测则上中的低次项可以招单令 那么 h、 lIsin e IIcose Isin e E,=-J 4兀 2πOEr 4πOEr 将上式与静态场比较可见,它们分别是恒定电流元Ⅱ产生的磁场及 电偶极子q产生的静电场。场与源的相位完全相同,两者之间没有时差 可见,近区场与静态场的特性完全相同,无滞后现象,所以近区场 称为似稳场。 电场与磁场的时间相位差为,能流密度的实部为零,只存在虚部。 可见近区场中没有能量的单向流动,近区场的能量完全被束缚在源的周 围,因此近区场又称为束缚场。近区场。因 ， ，则上式中的低次项 可以忽略，且令 ， 那么 r   1 2π kr = r         kr 1 e 1 j  − kr 4π sin 2 r I l H   = 3 2π cos j r I l Er   = − 3 4π sin j r I l E    = − 将上式与静态场比较可见，它们分别是恒定电流元 Il 产生的磁场及 电偶极子 ql 产生的静电场。场与源的相位完全相同，两者之间没有时差。 可见，近区场与静态场的特性完全相同，无滞后现象，所以近区场 称为似稳场。 电场与磁场的时间相位差为 ，能流密度的实部为零，只存在虚部。 可见近区场中没有能量的单向流动，近区场的能量完全被束缚在源的周 围，因此近区场又称为束缚场。 2 π