数β来描述,β表示一个正离子经过单位路程与中性气体作非弹性碰撞产生的电子 离子对数目。 当用具有一定能量带电粒子轰击金属等物体时,也会引起电子从这些物体表 面发射出来,这种物理现象称为二次电子发射。一个正离子撞击阴极表面时平均 从阴极表面逸出的电子数目(二次电子发射),称为汤生第三电离系数y。一般 的,引起电子从阴极逸出的过程的总和都称为γ过程 在汤森放电区,当电压继续增加时,可能发生两种放电情况。如果是电源的 内阻很高,从而只能提供很小的电流,放电管内不存在足够的电子以实现击穿气 体,放电管仍处于只有很小电晕点的电晕区,或在电极上有出现扇形电晕放电; 如果电源内阻很低,电流随电压快速增加,管内气体就会在击穿电压处被击穿 放电将从暗放电区转移到正常辉光放电区。 辉光放电是一种自持放电,其放电电流的大小为毫安数量级,它是靠正离 子轰击阴极所产生的二次电子发射来维持的,即辉光放电的基本特性要借助汤 生第三电离系数来描述.辉光放电中的阴极位降是维持放电必不可缺的区域 辉光放电是汤生放电的进一步发展,两者的一个主要差别在于辉光放电具有较 大的放电电流密度,而且空间电荷起着显著的作用 经典的直流低气压放电在正常辉光放电区有如图5所示,从左至右,其唯象 结果如下:12 数来描述，表示一个正离子经过单位路程与中性气体作非弹性碰撞产生的电子 -离子对数目。 当用具有一定能量带电粒子轰击金属等物体时，也会引起电子从这些物体表 面发射出来，这种物理现象称为二次电子发射。一个正离子撞击阴极表面时平均 从阴极表面逸出的电子数目（二次电子发射），称为汤生第三电离系数 。一般 的, 引起电子从阴极逸出的过程的总和都称为  过程。 在汤森放电区，当电压继续增加时，可能发生两种放电情况。如果是电源的 内阻很高，从而只能提供很小的电流，放电管内不存在足够的电子以实现击穿气 体，放电管仍处于只有很小电晕点的电晕区，或在电极上有出现扇形电晕放电； 如果电源内阻很低，电流随电压快速增加，管内气体就会在击穿电压处被击穿， 放电将从暗放电区转移到正常辉光放电区。 辉光放电是一种自持放电, 其放电电流的大小为毫安数量级, 它是靠正离 子轰击阴极所产生的二次电子发射来维持的, 即辉光放电的基本特性要借助汤 生第三电离系数来描述. 辉光放电中的阴极位降是维持放电必不可缺的区域. 辉光放电是汤生放电的进一步发展, 两者的一个主要差别在于辉光放电具有较 大的放电电流密度, 而且空间电荷起着显著的作用. 经典的直流低气压放电在正常辉光放电区有如图5所示，从左至右，其唯象 结果如下：