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以是直接作用于机械运动部件上的简谐变化的外力:另一类是由交变的惯性力激励,如地基 振动而引起的机构物的受迫振动。 在有阻尼谐振子的质量块直接作用一简谐激励力F=F。siot,如图4.2-2所示。以静 平衡位置为坐标原点,根据牛顿定律,建立系统的运动微分方程如下: m成=-cx-kx+F sin ot (4.2-1) m++=Fo sin ot (4.2-2) -X=- (4.2-3) mmm 令 @,2=k,26= (4.2-4) m 5=8 (4.2-5) 00 得到 x+26x+0,2x= Fosin ot (4.2-6) m 式(4.2-6)的稳态解为 x=Bsin(ot-) (4.2-7) 将式(4.2-7)代入式(4.2-6),求出待定系数B,得到 E B= m (4.2-8) V(@,2-o2)2+462o2 通过归一化,得到幅频特性曲线(幅值比与频率之间的关系),是系统固有的特性曲线,如 图4.2-3所示。 1)利用共振法,在得到系统的最大振幅的同时得到了相对应的系统有阻尼固有频率 fa, 0a=2πf (4.2-9) 0=2πf0 (4.2-10) 在小阻尼情况下(5<1),则0≈0:。 2)利用半功率带宽原理得到系统的阻尼比5 半功率带宽: 4242 以是直接作用于机械运动部件上的简谐变化的外力;另一类是由交变的惯性力激励,如地基 振动而引起的机构物的受迫振动。 在有阻尼谐振子的质量块直接作用一简谐激励力 0 F F t  sin ,如图 4.2-2 所示。以静 平衡位置为坐标原点,根据牛顿定律,建立系统的运动微分方程如下: mx cx kx F sint     0   (4.2-1) mx cx kx F sint    0   (4.2-2) 0 sin c k F x x x t m m m       (4.2-3) 令 2 0 k m   , 2 c m   (4.2-4) 0     (4.2-5) 得到 2 0 0 2 sin F x x x t m         (4.2-6) 式(4.2-6)的稳态解为 x B t   sin( )   (4.2-7) 将式(4.2-7)代入式(4.2-6),求出待定系数 B ,得到 0 2 2 2 2 2 0 ( ) 4 F m B        (4.2-8) 通过归一化,得到幅频特性曲线(幅值比与频率之间的关系),是系统固有的特性曲线,如 图 4.2-3 所示。 1) 利用共振法,在得到系统的最大振幅的同时得到了相对应的系统有阻尼固有频率 d f , d d   2 f (4.2-9) 0 0    2 f (4.2-10) 在小阻尼情况下(  1),则  0 d  。 2) 利用半功率带宽原理得到系统的阻尼比 半功率带宽:
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