Isin e ZI lsin e 22r 22r (5)电场及磁场的方向与时间无关。可见,电流元的辐射场具有线极化 特性。当然在不同的方向上,场强的极化方向是不同的。 除了上述线极化特性外,其余四种特性是一切尺寸有限的天线远区场 的共性,即一切有限尺寸的天线,其远区场为TEM浪,是一种辐射场, 其场强振幅不仅与距离r成反比,同时也与方向有关。 当然,严格说来,远区场中也有电磁能量的交换部分。但是由于形 成能量交换部分的场强振幅至少与距离严成反比,而构成能量辐射部分 的场强振幅与距离r成反比,因此,远区中能量的交换部分所占的比重 很小。相反,近区中能量的辐射部分可以忽略。（3）远区场强振幅与距离r 一次方成反比，场强随距离增加不断衰减。 这种衰减不是媒质的损耗引起的，而是球面波固有的扩散特性导致的。 （4）远区场强振幅不仅与距离有关，而且与观察点所处的方位也有关， 这种特性称为天线的方向性。场强公式中与方位角及  有关的函数称为 方向性因子，以f (,  ) 表示。 由于电流元沿Z 轴放置，具有轴对称特点，场强与方位角无关，方 向性因子仅为方位角的函数，即 。可见，电流元在 = 0 的 轴线方向上辐射为零，在与轴线垂直的 = 90方向上辐射最强。 f (,) = sin （5）电场及磁场的方向与时间无关。可见，电流元的辐射场具有线极化 特性。当然在不同的方向上，场强的极化方向是不同的。 kr r I l H j e 2 sin j − =    kr r ZI l E j e 2 sin j − =    除了上述线极化特性外，其余四种特性是一切尺寸有限的天线远区场 的共性，即一切有限尺寸的天线，其远区场为TEM波，是一种辐射场， 其场强振幅不仅与距离r 成反比，同时也与方向有关。 当然，严格说来，远区场中也有电磁能量的交换部分。但是由于形 成能量交换部分的场强振幅至少与距离r 2 成反比，而构成能量辐射部分 的场强振幅与距离r成反比，因此，远区中能量的交换部分所占的比重 很小。相反，近区中能量的辐射部分可以忽略