(11.1.2) t=t 将(11.1.2)代入(11.1)发现力学规律在不同的坐标系中保持相同,因此,牛 顿力学,伽利略变换与相对性原理和谐统一。 2,绝对时空观的困难 但是,当人们把绝对时空观应用到电磁理论时遇到了巨大的困难,主要表现 在对光的传播规律的描述上。对于经典的力学规律描述的波,如水波,当它在 个坐标系中的速度为时,在相对于这个坐标系做匀速运动的另一个坐标系中测 出的速度为v’=u-v。特别是,当l=v时,v'=0,即水波不再运动。 电磁波也是一种波,有一个运动速度c,因此人们自然要问:究竟这个光速c是 在哪个坐标系中测得的?假设光速为C的这个坐标系叫做以太系,是否可以测 得地球相对于以太系的运动速度?抑或地球就是那个绝对坐标系? 迈克耳孙和莫雷设计了精妙的干涉实验测量了不同条件下测量点相对于以 太系的运动速度。然而实验测不到任何的以太漂移速度。换言之,在任何惯性坐 标系中测得的光速是同一个常数c,与传播方向无关,与光源运动的速度无关。 这个结果是惊人的,揭示了描述电磁规律的麦克斯韦方程组,与伽利略变换以及 相对性原理不和谐。 线斯书方形不和(利略变 麦莫实验 相对性原理3 ' ' r r vt t t          (11.1.2) 将（11.1.2）代入（11.1.1）发现力学规律在不同的坐标系中保持相同，因此，牛 顿力学，伽利略变换与相对性原理和谐统一。 2．绝对时空观的困难 但是，当人们把绝对时空观应用到电磁理论时遇到了巨大的困难，主要表现 在对光的传播规律的描述上。对于经典的力学规律描述的波，如水波，当它在一 个坐标系中的速度为u  时，在相对于这个坐标系做匀速运动的另一个坐标系中测 出的速度为u' u v      。特别是，当u v    时，u '  0  ，即水波不再运动。 v 电磁波也是一种波，有一个运动速度 c，因此人们自然要问：究竟这个光速 c 是 在哪个坐标系中测得的？假设光速为 C 的这个坐标系叫做以太系，是否可以测 得地球相对于以太系的运动速度？抑或地球就是那个绝对坐标系？ 迈克耳孙和莫雷设计了精妙的干涉实验测量了不同条件下测量点相对于以 太系的运动速度。然而实验测不到任何的以太漂移速度。换言之，在任何惯性坐 标系中测得的光速是同一个常数c ，与传播方向无关，与光源运动的速度无关。 这个结果是惊人的，揭示了描述电磁规律的麦克斯韦方程组，与伽利略变换以及 相对性原理不和谐