麦克斯韦速率分布的实验验证 1860 (1920,1955) 缝 L 探测 内部平衡态 Lo t L.φ是固定参量 调整,)不同速率的分 实验与理论完美符合 分子能量分布:(只考虑分子具有平动动能 E =-n v+△v区间分子数目 mv m(y+△y N(y)dv=N(EdE E+△E区间分子数目 M()N()=N(v de/dv my N(E 2N (麦克斯韦一玻尔兹曼分布) √z(kr)x 玻尔兹曼因子,其中E可以是其它能量形式 平均能量。En-E(E/N=2 最可几能量 N(E) 0 峰值能量 实际气体的物态方程与分子间力(自修)麦克斯韦速率分布 的实验验证 1860          (1920, 1955) 分子能量分布：（只考虑分子具有平动动能）       1 2 2 E = mv     ⎯⎯→ v mE = 2 v     ∼     v v + Δ      区间分子数目 1 2 2 mv     ( ) 1 2 2 mv v + Δ                         N v dv N E dE ( ) = ( )     E     ∼     E + ΔE     区间分子数目                  ( ) Nv Nv ( ) ( ) N E dE dv mv = = ( ) ( ) 1 2 3 2 2 1 E NE E e N kT π kT − = （麦克斯韦—玻尔兹曼分布）                         玻尔兹曼因子，其中 E 可以是其它能量形式 平均能量： ( ) 0 3 2 Eav EN E dE N kT ∞ = = ∫ 最可几能量： ( ) 0 dN E dE = ⎯⎯→ 峰值能量 1 2 Ep = kT 实际气体的物态方程 与 分子间力 （自修） L ϕ ω 探测 v 123 vvv , , " 内部平衡态 狭缝 L t v ϕ ω = = ⇒ L v ω ϕ =     L , ϕ 是固定参量 调整 ω , → 不同速率的分 p v v 实验与理论完美符合