解(1)设电缆为“无限长”，由于磁场分布的对称性，可用 安培环路定理计算该磁场分布。以截面与轴的交点为圆心、为 图10-7 半径作圆。取此圆为闭合回路，绕行正方向如图所示。此回路上 H的大小相等，方向与圆相切，根据安培环路定理有 fHd=∑1 fHl=H-2m·H= 2n ①当0<r<r时，闭合回路所包围的电流为 1品m月H品 ②当<r<5时：1=1H=2后 ③当52<r<时 =1行F-月H=名- 3- ④当r>5时：∑1=1-1=0.H=0 (2)阴影区域内各点的磁场强度H都与该区域截面正交， 则通过该区域内的磁通量为 160 160 解 （1）设电缆为“无限长”，由于磁场分布的对称性，可用 安培环路定理计算该磁场分布。以截面与轴的交点为圆心、r 为 半径作圆。取此圆为闭合回路，绕行正方向如图所示。此回路上 H 的大小相等，方向与圆相切，根据安培环路定理有  H  dl =I ∵  H  dl = H  2r ∴ r I H 2  = ①当 0 1  r  r 时，闭合回路所包围的电流为 I r r r r I I 2 1 2 2 2 1  =  =  ∴ 2 2 1 r Ir H  = ②当 1 2 r  r  r 时 ∵ I = I ∴ r I H 2 = ③当 2 3 r  r  r 时 ∵ ( ) 2 2 2 2 2 2 3 r r r r I I I − −  = − ∴ (1 ) 2 2 2 2 3 2 2 2 r r r r r I H − − = −  ④当 3 r  r 时 ∵ I = I − I = 0 ∴ H = 0 （2）阴影区域内各点的磁场强度 H 都与该区域截面正交， 则通过该区域内的磁通量为 图 10－7 l