上这种研究工作明显地表示出光栅比棱镜好的地方譬如,明阔斯基先用两块 镜,再用一块光栅,拍摄一个A型星体的全部可见光谱(在二种情况中).在日 和H光谱线间的色散率是相等的曝光时间也一样在棱镜光谱中,从紫 光到 绿光的一段(也就是短波的一段)是有用的,但是在绿光以上的长波区域,就因为 色散率的降低而失去效用.而在光栅光谱中,色散率是均匀的,因此可以从紫光 部分一直量到深红色部分(也就是整个可见光区域都可以用),这段范围要比棱 镜光谱中可以用的范围差不多大一倍. 2.光谱形成的物理过程 一块衍射光栅是由许多平行的,等距离间隔的带所组成的;这些带可能是反 光的带,或者是透光的带,或者是大部分不透明的带;必须的条件是:组成光栅的 所有的带应该是完全相同的,而且是等距离间隔的.每个带的宽度通常要比所用 的光的波长来得大,但是两者的比值通常不超过5:1. 如果以平行光入射到平面光栅上,而在反射或透射光束中放一块透镜那么 在透镜的焦平面上就会有光谱出现这些光谱是经过在物理上不相同的三个过 程产生的,这三个过程就是:由每个单独的划线所产生的衍射作用,这些划线所 产生的元波之间的干涉作用,以及由观察用的光学系统(例如望远镜物镜或照相 透镜—译者)的孔径所产生的衍射作用(早期的科学家对于这些过程的区域是 不大注意的) 光栅上各个带或划线都会使入射光衍射;因此这些划线的作用就像一系列 完全相同的光源,每个光源在一个相当大的角度内发射出光波.从这些光源发出 的次级元波( secondary wavelets)在到达某一点时会有一定的相位差,因此是 可相干的在很少的几个方面,这些元波会互相加强(产生光强极大),而在所有 其他的方面,这些元波都会互相抵消 观察用光学系统的孔径会使进这种系统的光衍射.这就会使光谱线有一 定的宽度,而且会产生次级光强极大( secondary maxima).和光栅一起使用的望 远镜物镜通常是很大的,它能够使通过光栅的一切光线都能通过它,在这种情况 下,实际的孔径是由光栅的宽度所限制“所以,在以后的讨论中,“孔径”就是指 光栅的划线面积 在观察到的图样中,毫无疑问,三个过程是同时存在而不可分开的由第 按照惠更斯原理,每个缝都可以当一个副光源,而每个副光源所发的小光波称为元波.—译者 如果光栅宽度(和长度)大于望远镜物镜,那么有效的孔径就是望远镜物镜 译者 …原文中不用“划线面积”而是说由光栅面上的平行于缝的直线(也就是划线)所定界的范围”是为 了容易理解作意译——译者 娑扫描全能王创建扫描全能王 创建