φ中4m Ay(1/) (14) 所以,动量空间的态密度是 dn 4p-v 无外场时,粒子在坐标空间中的分布是均匀的.但是,在动量空间中,因为 E(p)=,动量大的粒子具有较高能量.在温度为T的平衡态下,能量愈高 2m 出现的几率愈小,因而,在动量空间中,粒子数按动量的分布a是不均匀的 动量愈大,粒子数a愈少 13经典分布 平衡态的统计理论已求得分布几率,对于经典统计( boltzmann分布) A 其中A是归一化常数,由总粒子数N确定 ∑ 如果将A用另一个参数山表示成A≡e/r 则(1.6)式可写成 pe-E(p)-Hykr (1 μ称为“化学势”,也由(1.7)式确定,此时可写成 -s(P)/I= (1.9) 将对p的求和变为积分,即∑→,(19式变为」==N,或 这说明μ是温度T和密度p的函数,与N和V无直接关系.在热力学极限过程中, μ不变1．凝结 3 ( )3 2 2 4 4 h L p dp v p dp dn π π = ∆ = ， (1.4) 所以，动量空间的态密度是 3 2 4 ( ) h p V dp dn D p π = = ． (1.5) 无外场时，粒子在坐标空间中的分布是均匀的．但是，在动量空间中，因为 m p 2 ( ) 2 ε p = ，动量大的粒子具有较高能量．在温度为T 的平衡态下，能量愈高， 出现的几率愈小．因而，在动量空间中，粒子数按动量的分布 p a 是不均匀的， 动量愈大，粒子数 p a 愈少． 1.3 经典分布 平衡态的统计理论已求得分布几率，对于经典统计（Boltzmann 分布）， kT a Ae ( p) p −ε = ， (1.6) 其中 A是归一化常数，由总粒子数 N 确定： ∑a = N p p ． (1.7) 如果将 A用另一个参数 µ 表示成 kT A eµ ≡ ， 则(1.6)式可写成 [ ] kT a e− ε −µ = ( p) p ． (1.8) µ 称为“化学势”，也由(1.7)式确定，此时可写成 e e N kT kT ∑ = − p µ ε ( p) ． (1.9) 将对 p 的求和变为积分，即∑→ ∫ p p d h V 3 ，(1.9)式变为 N h Vd e e kT kT = ∫ − 3 µ ε ( p) p ，或 ∫ − = p p e d h e kT kT ( ) 3 ε µ ρ ． (1.10) 这说明 µ 是温度T 和密度 ρ 的函数，与 N 和V 无直接关系．在热力学极限过程中， µ 不变．