常热流边界条件下： d立=2g =const dx pcouR 故，常热流边界条件下，全管长的平均温度可取为进出口断面流体平均温度 的算术平均值 4=(6,+)/2 在热充分发展段有： diy dt =const dxdx 故，常热流边界条件下，全管长的流体与管壁间的对流换热传热温差，可取 为进出口温度差的算术平均值 △=(ai+△i)/2 常壁温边界条件下： d,_2hk。-t) dl。-_2hd d pcpuR (t-t) pcpuR 故，常壁温边界条件下，流体与壁面间的温度差将沿管长按对数曲线规律变 化。进一步推导，可得全管长流体与壁面间的平均温度差： 6-t-6-)r-△r tw-ty -t 47 二. 管槽内湍流强制对流传热关联式 1.实用上使用最广的是迪贝斯一贝尔特公式： Nu=0.023 Re8 Pr 加热流体时n=0.4,冷却流体时n=0.3。 式中定性温度采用流体平均温度t。,特征长度为 管内径 实验验证范围：Ree=104~1.2×10,Pr。=0.7~120,1/d≥60。 此式适用与流体与壁面具有中等以下温差场合。 (1)变物性影响的修正 实际上来说，截面上的温度并不均匀，导致速度分布发生畸变。 一般在关联式中引进乘数：/n,少或(Pr,/Pr,)》”,来考虑不均匀物性场对 换热的影响。 33 常热流边界条件下： 故，常热流边界条件下，全管长的平均温度可取为进出口断面流体平均温度 的算术平均值   ' " 2 f f f t  t  t 在热充分发展段有： 故，常热流边界条件下，全管长的流体与管壁间的对流换热传热温差，可取 为进出口温度差的算术平均值   ' " t  t  t 2 常壁温边界条件下： 故，常壁温边界条件下，流体与壁面间的温度差将沿管长按对数曲线规律变 化。进一步推导，可得全管长流体与壁面间的平均温度差： 二. 管槽内湍流强制对流传热关联式 1.实用上使用最广的是迪贝斯－贝尔特公式：  0.8 0.023 Re Pr n f f f Nu 加热流体时n  0.4，冷却流体时n  0.3。 式中定性温度采用流体平均温度 f t ，特征长度为 管内径。 实验验证范围：   4 5 Re 10 ~ 1.2 10 , f Pr  0.7 ~ 120, f l / d  60。 此式适用与流体与壁面具有中等以下温差场合。 （1）变物性影响的修正 实际上来说，截面上的温度并不均匀，导致速度分布发生畸变。 一般在关联式中引进乘数( /  ) 或（Pr / Pr ) n n f w f w ，来考虑不均匀物性场对 换热的影响