射周围都规则分布着卫星点。这些卫星点来自无公度超点阵。对它可以类似定义G=' bi+n2'b+ng'bs',n1'、n2、ng'是整数。于是有G=△b1+△b,+△b, △1、△z、△3为无理数。这时中子（或X射线）散射密度 P()=F(Q)exp(-iQ-r)dQ ->>V(G,G/)expC-i(G+G). GG 其中，F(Q)是中子弹性结构因子。显然，G和G'是无公度的，找不到一个矢量，使满 足expCi(G+G)方=1故不可能存在p(r+)=p(r)。这样，我们就证明了无公度结 构的非周期性。同时，原子在空间的位置并非随机，而是长程有序。所以，即便对于三 维无公度结构也不能称之为非晶态。 为使无公度结构概念更为清楚，下面再看几个实例。 (1)KCP和TCNQ盐都可出现一维无公度结构！')，对它们的研究推动了物理和 化学的发展。 (2)二维无公度结构可出现在固体表面，也可出现在层状固体中〔1)。 （3)三维无公度结构的发现和研究工作较少。文献C2)的作者宜称在Ti6Ni4,Fe 合金中已观察到无公度结构。 综上所述，我们可以定义无公度结构是与母体点阵结构间有无公度周期的超结构。 由于某种扰动，例如温度的变化，固体结构由正常态转变为无公度结构的相变叫做 无公度结构相变，简称无公度相变。 一般说来，这是二级相变。在无公度相变点以下往往还有整合相变。 结构相变有二种方式： (1)单个原子或分子单元的点阵位置发生小的位移一位移型。 (2)各等价位置上的原子或分子单元有序化一有序一无序型。 2无公度相变的Landau理论 Landau理论借助于较少的几个唯象参数，对许多结构相变描绘出了简单的图画。 在无公度相变研究中，Landau理论仍然很有成效。 2.1序参量 文献中有两种研究无公度相变的方法： 一是使用直接标志对称相到无公度相相变的序参量一简正坐标Q(q)〔3)，q是在相 变温度T:以下出现的无公度超结构的波矢。q可由热力学势中Lifshitz不变量系数在T时 65射周围都规 则分 布着 卫 星 点 。 这 些 卫星 点来 自无 公度超点阵 。 对它可以类似定义。 尹 二 尹 ‘ ‘ ‘ ‘ ， ‘ 、 ‘ 、 ， 产是整数 。 于是有 ‘ △ △ △ ， △ 、 △ 、 △ 为无 理数 。 这 时 中子 或 射线 散射密度 药 而一 卜 ‘示布‘可 三三 民苍 ， 〔 一 益百 ， 乃 ， 尸 其 中 ， 是 中子 弹性结构因子 。 显然 ， 和 产是无 公度 的 ， 找不 到一个矢量 ， 使 满 足 〔 · 〕 故不可能存在 。 这 样 ， 我们就 证 明 无公度结 构 的非 周期性 。 同 时 ， 原子在空 间的位置并非随机 ， 而是长程 有序 。 所以 ， 即便对于三 维无 公度结构也不 能称之 为非 晶态 。 为使 无 公度结构概念更 为清楚 ， 下面再 看几个实例 。 和 盐都可 出现一维无 公度结构 〔 ‘ 〕 ， 对 它们 的研究推动 了 物 理和 化学的发展 。 二维无 公度结构 可 出现在 固体表面 ， 也可 出现在层状 固体 中〔 ‘ 〕 。 三维无 公度结构 的发现和研究工作较少 。 文献 〔幻 的作者宣称在 。 。 ‘ 。 合 金 中已观察到无 公度结构 。 综上所述 ， 我们 可以 定义无 公 度结构 是与母体点阵结构 间有无公度 周期的超结构 。 由于某 种扰动 ， 例 如温度 的变化 ， 固体结构 由正常态转变为无 公度结构的相变叫做 无公度结构相变 ， 简称无 公 度相变 。 一般说来 ， 这是二 级相变 。 在无 公度相变点以 下往往还有整合相变 。 结构相变有二种方 式 单个原子或分子单元的点阵位置 发生小 的位移一位移型 。 各等价位置上 的原子或分子单元有 序化一有序一无 序型 。 无公度相变的 理论 理论借助于较少的几个唯象参数 ， 对许多结构相变描绘 出了简单 的 图 画 。 在无公 度相变研究 中 ， 理论仍 然很有成效 。 。 序参 文献 中有 两种研究无 公度 相变的 方 法 一是使 用直接标志 对称相 到无公 度 相 相变 的序参量一简正坐标 〔 吕 〕 ， 是在相 变 温度 以 下 出现的无公 度超结构 的波 矢 。 可 由热力学势中 不变量 系数在 时