的键长、键角基本恒定,二者的畸变程度限制在很小的范围,然后将这些键无规地连成 空间网络 早期的工作是用人工方法将小球和幅条构成模型来进行研究,用幅条的长度变化和 幅条的夹角变化来表示键长、键角的涨落,每球相连的幅条数等于最邻近的原子数(键 数),1971年波尔克(Polk)建造了一个440个球的模拟非晶态Si或Ge的模型,其径 向分布函数与实验数据基本符合,成为后来四配位非晶态半导体模型的基础。图10.4 给出了玻璃的二维无规网络结构 图104二维连续无规网络。(a)三重配位元素玻璃的示意图 ( b)Zachariasen(1932)对A2B3玻璃所给出的的示意图。 从图104中可看出玻璃的二维无规网络结构具有以下特征: 1.每个原子是三重配位的; 2.最近邻距离(键长)是常数或近似为常数 3.结构是理想的,没有悬空键; 4.键与键之间的夹角不相等,其值是分散的,这 〈國 正是无规网络结构的特征 (a)交锗组态(b)蚀状组态 (c)非晶子 5.对于无规网络玻璃不存在长程序。 a-Si和a-Ge的原子和最近邻的原子也形成四面 图10.5四面体键 体。由公共键连结的两个单元可以连接成如图10.5 (a)、(b)所示的交错组态和蚀状组态。用蚀状组态可组成五原子的环。十二个正五角 形的环可形成包含20个原子的二十面体,如图10.5(c)所示,常称这种二十面体为非 晶子。 无规网络模型与其它模型相比,能较好地反映非晶态固体的短程序和结构特征,在 模拟非晶半导体等共价非晶材料的结构方面是比较成功的,模型的结果能与实验较精确 的符合 4.无规线团模型的键长、键角基本恒定，二者的畸变程度限制在很小的范围，然后将这些键无规地连成 空间网络。 早期的工作是用人工方法将小球和幅条构成模型来进行研究，用幅条的长度变化和 幅条的夹角变化来表示键长、键角的涨落，每球相连的幅条数等于最邻近的原子数（键 数），1971 年波尔克（Polk）建造了一个 440 个球的模拟非晶态 Si 或 Ge 的模型，其径 向分布函数与实验数据基本符合，成为后来四配位非晶态半导体模型的基础。图 10.4 给出了玻璃的二维无规网络结构。 图 10.4 二维连续无规网络。(a)三重配位元素玻璃的示意图； (b)Zachariasen(1932)对A2BB 3玻璃所给出的的示意图。 从图 10.4 中可看出玻璃的二维无规网络结构具有以下特征： 1. 每个原子是三重配位的； 2. 最近邻距离（键长）是常数或近似为常数； 3. 结构是理想的，没有悬空键； 4. 键与键之间的夹角不相等，其值是分散的，这 正是无规网络结构的特征； 5. 对于无规网络玻璃不存在长程序。 a-Si 和 a -Ge 的原子和最近邻的原子也形成四面 体。由公共键连结的两个单元可以连接成如图 10.5 （a）、（b）所示的交错组态和蚀状组态。用蚀状组态可组成五原子的环。十二个正五角 形的环可形成包含 20 个原子的二十面体，如图 10.5（c）所示，常称这种二十面体为非 晶子。 图 10.5 四面体键 无规网络模型与其它模型相比，能较好地反映非晶态固体的短程序和结构特征，在 模拟非晶半导体等共价非晶材料的结构方面是比较成功的，模型的结果能与实验较精确 的符合。 4. 无规线团模型 5