特征X射线的产生机理 特征X射线的命名方法 的能量为W:-hu。用极电子的能量 ■当K电子被打出K eV≥Wk=hUk,才能产生K激发。其临界值为 发电用 。处于发状 电子将填充 原子能量的 商成能时。多出的能量以 两特定能级间的能量差一定， 故辐射出的特 征X射波长一定。 huga =Wx-WL=hux-hv 特征X射线的命名方法 Moseley:定律 01/=aZ-g)2 。式中a和0都为常数 o Moseley 定律指出各 电子探针定性)及 荧光分析的主 K层因不符合选择定则此时公= 第一章X射线衍射分析 Moseley?定律 0s1.1X射线物理基础 0S1.2X射线与物质的相互作用 081.3X射线在晶体中的衍射 8义 线衍身 实验方法 s1.6X射线衍射物相分析 0§1.7X射线衍射其它分析方法 特征X射线的产生机理 ¡ 产生K激发的能量为WK＝hυK，阴极电子的能量 必须满足 ¡ eV≥WK＝hυK，才能产生K激发。其临界值为 eVK＝WK ，VK称之临界激发电压。处于激发状 态的原子有自发回到稳定状态的倾向，此时外层 电子将填充内层空位，相应伴随着原子能量的降 低。原子从高能态变成低能态时，多出的能量以 X射线形式辐射出来。因物质一定，原子结构一 定，两特定能级间的能量差一定，故辐射出的特 征X射波长一定。 n 当K电子被打出K 层时，若L层电子 来填充K空位，则 产生Kα辐射。X射 线的能量为电子跃 迁前后两能级的能 量差，即 hu Ka =WK -WL = hu K - huL 特征X射线的命名方法 特征X射线的命名方法 ¡ 同样当K空位被M层电子填充时，则产生Kβ辐射。M能 级与K能级之差大于L能级与K能级之差，即一个Kβ光 子的能量大于一个Kα光子的能量； 但因L→K层跃迁的 几率比M→K迁附几率大，故Kα辐射强度比Kβ辐射强 度大五倍左右。 ¡ 显然， 当L层电子填充K层后，原子由K激发状态变成L 激发状态，此时更外层如M、N……层的电子将填充L 层空位，产生L系辐射。因此，当原子受到K激发时， 除产生K系辐射外，还将伴生L、M……等系的辐射。 除K系辐射因波长短而不被窗口完全吸收外，其余各系 均因波长长而被吸收。 ¡ Kα双线的产生与原子能级的精细结构相关。L层的8个 电子的能量并不相同，而分别位于三个亚层上。Kα双 线系电子分别由LⅢ和LⅡ两个亚层跃迁到K层时产生的 辐射，而由LI亚层到K层因不符合选择定则（此时Δl＝ 0），因此没有辐射。 Moseley ¡ 1/λ=a(Z-α)2 ¡ 式中a和 α都为常数 ¡ Moseley定律指出各 元素的波长非常有规 律地随着它们在周期 表中的排列顺序而递 减. Moseley --X ( ) X Moseley X ¡ 1.1 X ¡ 1.2 X ¡ 1.3 X ¡ 1.4 X ¡ 1.5 X ¡ 1.6 X ¡ 1.7 X