式中,k,n为经验常数。n在0~1之间,其值越大表示压力对吸附量 的影响越显著;k与温度有关,随温度升髙而降低。 对(1)式取对数得 Igi r)=lg k)+nIgi p j 以lg{T/对lg{p}作图,可得一直线,其斜率为n,截距为lg(k 压力很低或很高时(1)式不适用 1916年,兰格缪尔根据大量实验事实,提出了气-固吸附的单分子层吸附理 论又称兰格缪尔吸附理论。该理论的基本假定是: (1)吸附是单分子层。因为固体表面上存在剩余力场的作用范围与分子直 径相近,吸附剂表面盖满一层分子后该力场即达饱和,所以固体表面对分子只能 发生单分子吸附。 (2)在一定条件下,吸附和解吸之间建立动态平衡,此时吸附速率和解吸 速率相等 (3)固体表面是均匀的,即固体各处的吸附能力都相等,吸附不受吸附位 置和覆盖度的影响,吸附热是常数。 (4)被吸附的分子之间无相互作用,互不影响 提出假设(3)和假使(4)是为了简化模型,忽略吸附的次要因素。 定义表面覆盖度θ是被吸附质覆盖的吸附剂表面积在吸附剂总表面积中所 占的分数,即0=Sa/St。 式中,Sa为被吸附质覆盖的吸附剂面积;St为吸附剂的总面积。 吸附速率va则可表示成如下形式:(空两秒) 式中,ka为吸附速率常数;Z为气体分子撞击吸附位的频率,即z=AD A为比例系数。代入上式得如下表达式(空两秒) 解吸速率vd与覆盖度成正比,比例系数即为解吸速率常数k,即有: vd=kd e 定温度下,吸附达平衡时,即有关系式A/kp=n Ak(1-6)=k6 k,+Ak,p 1+(Ak./ ka)p7 式中，k , n 为经验常数。 n 在 0～1 之间，其值越大表示压力对吸附量 的影响越显著；k 与温度有关，随温度升高而降低。 对（1）式取对数得： lg{ Γ } = lg{ k } + nlg{ p } 以 lg{Γ}对 lg{ p } 作图，可得一直线，其斜率为 n，截距为 lg{ k } 。 压力很低或很高时（1）式不适用 1916 年，兰格缪尔根据大量实验事实，提出了气-固吸附的单分子层吸附理 论又称兰格缪尔吸附理论。该理论的基本假定是： （1） 吸附是单分子层。因为固体表面上存在剩余力场的作用范围与分子直 径相近，吸附剂表面盖满一层分子后该力场即达饱和，所以固体表面对分子只能 发生单分子吸附。 （2）在一定条件下，吸附和解吸之间建立动态平衡，此时吸附 速率和解吸 速率相等。 （3）固体表面是均匀的，即固体各处的吸附能力都相等，吸附不受吸附位 置和覆盖度的影响，吸附热是常数。 （4） 被吸附的分子之间无相互作用，互不影响。 提出假设（3）和假使（4）是为了简化模型，忽略吸附的次要因素。 定义表面覆盖度θ是被吸附质覆盖的吸附剂表面积在吸附剂总表面积中所 占的分数，即θ=Sa /St。 式中，Sa 为被吸附质覆盖的吸附剂面积；St 为吸附剂的总面积。 吸附速率 va 则可表示成如下形式：（空两秒） 式中，ka 为吸附速率常数 ；Z 为气体分子撞击吸附位的频率，即 z = Ap ， A 为比例系数。代入上式得如下表达式（空两秒）： 解吸速率 vd 与覆盖度成正比，比例系数即为解吸速率常数 kd，即有： vd=kdθ 一定温度下，吸附达平衡时,即有如下关系式： a d v v = (1 ) Ak k a d − =   ( ) 1 ( ) a a d a a d Ak p Ak kd p k Ak p Ak k p  = = + +