宏滨光学第五章衍射光栅 de/da=j/d cos 8 (1)j=0,d/d2=0,零级光谱无色散,即所有不同波长的零级光谱线都集中于同 位置。原因是由于零级谱的干涉的光程差等于零。 (2)很小时,db/d=j/d,对于固定的j,为常数。 角色散率与N无关。 线色散率fd0/dλ=/ld,谱线在焦平面上的距离 2.自由光谱范围(色散范围) 波长范围为m~AM=m+M,Δ<λ/j即λ-2m<m1j。光栅方程要求 u<d。于一级光谱有λn>An,所以一级光谱的自由光谱范围为(n,2n),即其中 八.闪耀光栅 平面式光栅在衍射零级的色散为零。但该级却集中了绝大部分衍射能量 必须注意到,能量集中是衍射的结果,即大部分能量都集中在几何象点上。而色散是干 涉的结果,来自不同狭缝的光具有不同的光程。对于平面光栅,单元衍射零级的位置与缝间 干涉的零级的位置恰好是重合的。如果让干涉零级与衍射的零级在空间上分开,则可以使衍 射的绝大部分能量集中在一个有色散的衍射级上。即让光的几何象点偏离光栅平面的法线即 可。闪耀光栅具有这种能力 入几何象点方向 几何象点方向 平面光栅 倾斜面光栅 单元衍射零级 单元衍射零级 与缝间干涉零 级重合 与缝间干涉零 级分开崔宏滨 光学 第五章 衍射光栅 dθ / dλ = j / d cosθ 。 （1） j = 0, dθ / dλ = 0 ，零级光谱无色散，即所有不同波长的零级光谱线都集中于同 一位置。原因是由于零级谱的干涉的光程差等于零。 （2）θ 很小时， dθ / dλ = j / d ，对于固定的 j，为常数。 角色散率与 N 无关。 线色散率 fdθ / dλ = dl / dλ ，谱线在焦平面上的距离。 2．自由光谱范围（色散范围） 波长范围为 λ m ~ λ M = λ m + ∆λ ， j m ∆λ < λ / 即 j M m m λ − λ < λ / 。光栅方程要求 d λ M < 。于一级光谱有λ m λ M 2 1 > ，所以一级光谱的自由光谱范围为( ,2 ) λ m λ m ，即其中 2λ m < d 。 八．闪耀光栅 平面式光栅在衍射零级的色散为零。但该级却集中了绝大部分衍射能量。 必须注意到，能量集中是衍射的结果，即大部分能量都集中在几何象点上。而色散是干 涉的结果，来自不同狭缝的光具有不同的光程。对于平面光栅，单元衍射零级的位置与缝间 干涉的零级的位置恰好是重合的。如果让干涉零级与衍射的零级在空间上分开，则可以使衍 射的绝大部分能量集中在一个有色散的衍射级上。即让光的几何象点偏离光栅平面的法线即 可。闪耀光栅具有这种能力。 7